脉冲袋式除尘器喷吹气流的数值模拟

1、 脉冲袋式除尘器喷吹气流的数值模拟袋式除尘器脉冲喷吹的清灰效果是影响设备运行阻力和滤袋使用寿命的主要因素之一. 如图1 所 示,含尘气体进入中箱体,经滤袋过滤后洁净气体由上箱体出口排出. 喷吹时,压缩气体由喷嘴高速喷 出,诱导喷嘴周边的数倍气体在短时间内进入滤袋,滤袋急剧膨胀、振动,从而使附着在滤料表面的粉尘 层剥落122 . 目前有关脉冲喷吹气流及其性能参数优化商量的报道文献不多,设计中对喷吹装置喷吹效 果的推断,大多是依据阅历,或者通过实物试验进行的324 . 为了更好的了解喷吹气流与滤袋间的作用状 况,本文接受计算流体动力学(Comp utational Fluid Dynamics ,

2、简称CFD) 方法,使用Fluent 软件对脉 冲喷吹气流的压力分布进行了数值模拟,对于滤袋清灰装置的优化设计具有重要的意义. 1 计算模型 喷吹气流在滤袋内的流场特别 简单,为了便于建立数值计算模型,对滤袋内外流场进行如下简化: (1) 以单条圆筒滤袋作为商量对象,并将其内外气流假定为不行压缩流体; (2) 在喷嘴出口处,由于喷嘴直径远小于滤袋直径,可以假定喷吹气流速度沿喷嘴径向均匀分布; (3) 常温计算条件,不涉及温度对流场的影响; (4) 不考虑滤袋壁面的纵向位移; (5) 喷吹气流在滤袋内的流场是三维流淌问题,喷吹气流沿滤袋长度方向的轴线是对称的,可简化 为二维问题. 图2 (a)

3、为单条滤袋喷吹清灰的几何模型,X 为喷吹距离(喷嘴距袋口距离) ,L 为滤袋长度,喷嘴直径d ,D 为计算区域宽度. 将引射空间、滤袋内外空间作为计算区域.网格划分时,沿袋口方向网格间距为D/ 20 ,沿滤袋长度方向网格间距为L/ 10. 而对于喷嘴出口部分,因其对网格比较敏感,在网格划分时进行了适当的加密,以减小计算误差,提高结算精度. 图2 (b) 为 计算区域的网格图,以及喷嘴部分的网格细化图. 图2 单条滤袋计算区域 Fig. 2 Calculated section of single filter bag 2 数值计算方法 2. 1 掌握微分方程 脉冲喷吹气流的流淌过程接受的掌握方

4、程如下: 2. 2 边界条件与初始条件 固体壁面包括上箱体壁面、喷管外壁、花板、袋底,其边界条件接受壁面函数法5 . 中箱体壁面接受 恒压边界条件,依据压力的大小确定出滤袋的外表面过滤气速. 净气出口接受压力出口边界条件,滤袋 接受多孔跳动边界条件. 滤袋介质作为渗流壁,其内部沿半径方向的流淌方程由非稳态的Darcy 公式确定6 . 式中: v 为气体通过袋壁的径向速度,m/ s ; K 为滤袋壁渗透系数,取决于滤袋和粉尘层的几何结构和化 学性质,m2 ;为黏性系数,Pa s ; p ( t) 为不同时刻的滤袋壁面压力值,Pa ; r 为径向距离,m. 该流场的初始化是从恒压面开头初始化,恒压

5、面的压力接受中箱体的压力. 脉冲喷吹是一个非稳态的过程,非稳态湍流流场的计算接受SIMPL E 算法7 . 工程上压缩空气的 喷吹时间一般设定在80150 ms 之间,在模拟计算时取100 ms ,求解步长取4/ 1 000 s. 3 数值模拟结果 3. 1 160 6 000 滤袋的模拟 滤袋的几何尺寸为直径= 160 mm ,长度L = 6 000 mm. 喷吹时间T = 100 ms ,喷吹距离X = 200 mm ,喷嘴d = 26 mm. 实验气包压力为0. 4 MPa ,实验接受的Goyen 沉没式脉冲阀的阻力损失在0. 060. 07 MPa 之间829 ,模拟时接受的压力 为0

6、. 33 MPa (数值模拟是从喷嘴处开头计算) . 由于该实验袋口部分接受了文丘里管,故在模拟时也增加了文丘里管. 数值模拟得出滤袋各点的峰值压力曲线,如图3所示. 图中同时给出了文献10 在相同条件 下的实验检测数据. 由图3 可以看出,两条曲线基本吻合.在袋口00. 3 m 处,由于增加了文丘里管,峰值压力较小,且其次个测试点(0. 3 m处) 的压力值有所削减; 而后压力开头上升,在滤袋1m 处达到最大值;随着滤袋长度的增加,压力值不断衰减; 到滤袋中下部,压力有所回升. 在距袋口03 m 段,两条曲线完全重合,在滤袋中下游部分,模拟值高于实测值. 这一偏差主要是由于实验测定与数值模拟

7、的有效喷吹时间和滤袋的渗透系数取值不全都造成的,可以通过调整参数取值来修正. 对比结果表明模拟值与实测所得峰值压力曲线基本吻合,滤袋内喷吹气流压力分布可以利用数值模拟的方法来分析. 图3 滤袋侧壁峰值压力对比 Fig. 3 Comparison of t he peak pressure between t he experimental value and t he numerical calculations 3. 2 130 6 000 滤袋的模拟 圆筒滤袋通常的尺寸为130 、150 、160 mm 等几种,长度一般在5 0008 000 mm 之间. 其中130 6 000 mm 的

8、滤袋在工程应用中较多,对于长滤袋不宜加文丘里管,本文选择130 6 000 mm滤袋进行喷吹气流压力场的模拟. 图4 脉冲喷吹不同时刻滤袋侧壁压力曲线 Fig. 4 Pressure inside a filter bag at different instant s 图4 是常温条件下130 6 000 mm 的滤袋,在T = 100 ms , X = 200 mm , d = 24 mm , P = 0. 2 MPa 时脉冲喷吹不同时刻滤袋壁面的模拟结果. 从图4 中可以看出,滤袋壁面不同部位达到最大压力值的时间是有差别的. 距袋口越远,达到最大压力值所需的时间越长. 40 ms 左右时,

9、距滤袋口01 m 处压力值达到最大;喷吹到60 ms 时,距袋口13 m 处达到压力最大 值;70 ms 左右,袋口压力减小,距袋口36 m处滤袋壁面压力达到最大值;而在80 ms ,100ms 时滤袋壁面的峰值压力值不断下降.在喷吹过程中,滤袋壁面受到的最大静压值即为峰值压力. 峰值压力是喷吹过程中一个 最直观的表现形式,可以通过实验测量获得. 据图4 所示各时刻的压力分布,经计算后得图5所示的滤袋壁面峰值压力曲线. 由图5 可见,峰值压力不断上升,距袋口约0. 5 m 处消失最大值,随后由于喷吹气流泄漏和运动压力损失,峰值压力开头下降,喷吹气流冲击到封闭的滤袋底部,产生返流,导致滤袋底部的

10、压力值回升.压力上升速率是滤袋壁面的峰值压力与压力从零值上升到峰值所经历的时间的比值. 压力上升速率是喷吹效果的一个重要评价指标. 图6 是依据图5 所示的模拟结果得出的滤袋壁面压力上升速率曲线图. 由图6 可见,压力上升速率从袋口开头上升,距袋口约0. 5 m 处消失最大值,随袋长的增加,压力上升速率逐渐减小. 图5 滤袋侧壁峰值压力 Fig. 5 Peak pressure during cleaning at various locations inside t he filter bag 图6 滤袋最大压力上升速率 Fig. 6 Most increscent velocity of

11、pressure at various locations inside t he bag 4 结论 (1) 利用CFD 方法对160 6 000 mm 滤袋的脉冲喷吹清灰过程进行数值模拟,结果与文献实验测定结果的基本趋势全都,可以接受数值模拟的方法分析滤袋内喷吹气流的压力分布. (2) 由130 6 000 mm 滤袋的数值模拟结果可以看出,在设定为100 ms 的喷吹时间里,随着喷吹气流向下运动,滤袋壁面依次达到最大压力值. 70 ms 以后,尽管还在连续喷吹,但壁面的峰值压力下降,表明延长压缩空气喷吹时间对峰值压力的提高不起作用. (3) 喷吹过程中,滤袋上部受到的峰值压力最大,底部其次

12、,中部最小. 压力上升速率从袋口开头上升,距袋口约0. 5 m 处消失最大值,随袋长的增加,压力上升速率逐渐减小. 参考文献References 1 L ; FFL ER F ,SIEVERT J . Cleaning mechanisms in pulse2jet fabric filtersJ . Filt ration & Separation ,1987 ,24 (3/ 4) :1102113. 2 MORRIS W J . Cleaning mechanisms in pulse jet fabric filtersJ . Filt ration & Separation ,1984

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