第八章 压杆稳定_第1页
第八章 压杆稳定_第2页
第八章 压杆稳定_第3页
第八章 压杆稳定_第4页
第八章 压杆稳定_第5页
已阅读5页,还剩9页未读 继续免费阅读

下载本文档

版权说明:本文档由用户提供并上传,收益归属内容提供方,若内容存在侵权,请进行举报或认领

文档简介

1、第八章 压杆稳定学习指导本章分4节内容,本章的学习目标是:()学习掌握压杆稳定的工程概念、压杆临界力的欧拉公式、压杆稳定的工程计算及提高压杆稳定性的措施。()了解工程中常见的压杆稳定现象,掌握压杆稳定工程计算的基本方法,培养工作岗位有关受压构件设计的能力。本章重点难点为:稳定的工程概念、压杆稳定的工程计算;理解两类稳定问题的实质。 在某些特殊情况下(特别是杆件受压时),尽管杆件满足强度及刚度设计要求,但是,由于受力状态的改变,使得杆件仍然处于不安全状态,这种情形就是稳定的范畴。§8.1压杆稳定的概念 物体保持静止或匀速直线状态称平衡状态。工程中的平衡状态主要指静止的平衡状态。杆件受到

2、压力后,保持静止的平衡状态可能是稳定的,也可能是不稳定的。平衡状态的稳定性定义为:杆件在荷载作用下处于一定的位置(初始平衡位置)保持的平衡状态称(初始平衡状态),受到微小外界扰动使其偏离初始平衡位置,若外界扰动除去后仍能回到初始平衡位置,则称杆件的初始平衡状态是稳定的平衡状态;若外界扰动除去后不能回到初始平衡位置,且偏离初始平衡位置越来越远,则称杆件的初始平衡状态是不稳定的平衡状态;若外界扰动除去后不能回到初始平衡位置,但仍能停留在新的平衡位置,则称杆件的初始平衡状态是临界平衡状态,也称随遇平衡状态。压杆稳定问题就是指受压杆件处于静止的平衡状态的稳定性问题。 图8.1工程中实际的压杆,其轴线不

3、可避免的存在初弯曲,即压杆未受力时,已呈微弯状态,这时可简化为具有微小弯曲的压杆模型,如图8.1(a)所示,称为初弯曲压杆。杆件所受轴向压力的作用线,实际上也不可能与杆件轴线绝对重合,即存在初偏心,这时可简化为具有小偏心矩的压杆模型,如图8.1(b)所示,称为小偏心压杆。初弯曲压杆和为小偏心压杆在轴向压力作用下除产生压缩变形外,还要产生弯曲变形。实质上是偏心受压杆件。如果小偏心压杆的偏心距极小(近似等于零)或初弯曲压杆的微小弯曲极小(近似等于零),则压杆简化为理想轴心受压模型,如图8.1(c)所示。为了说明压杆处于平衡状态的稳定性,我们取轴心受压的细长杆来研究。 图8.2 图8.2(a)为一等

4、截面的轴向受压杆,此杆在F作用下保持直线状态。现对该压杆施加一横向力(干扰力),使杆处于弯曲状态。当F值较小时,横向力去掉后,压杆在直线平衡位置左右摆动,最终仍能恢复到原来的直线形状,如图8.2(b)所示,此时称杆的原有直线状态的平衡状态是稳定的(称为稳定平衡状态); 当F值较大时,横向力去掉后,压杆不仅不能恢复原有的直线形状,而是在微弯的基础上继续弯曲,发生显著的弯曲变形(甚至折断),如图8.2(c)所示,此时称杆的原有直线状态的平衡状态是不稳定的(称为不稳定平衡状态);当F值为某一数值时,横向力去掉后,杆既不能恢复原有的直线形状,也不增加其弯曲的程度,而是维持在微弯状态,如图8.2(d)所

5、示,此时称杆的原有直线状态的平衡是随遇的(称为随遇平衡状态)。随遇平衡是介于稳定平衡和不稳定平衡之间的一种临界状态。 随着荷载的逐渐增大,压杆原始平衡状态由稳定的平衡状态转变为不稳定的平衡状态,这时杆件原始平衡状态丧失其稳定性,简称失稳。受压杆件处于直线状态的平衡是否稳定,决定于压力F的大小。当F小于某一值时,直线状态的平衡是稳定的,当F大于该值时,直线状态的平衡是不稳的,其界限值称为临界力。临界力是判别压杆是否失稳的界限。建筑结构中的受压杆件绝不允许处于不稳定的平衡状态,所以压杆件承受的压力必须小于临界力(一般用表示)。 稳定的概念不同于强度的概念。强度问题是,对轴向受压杆来说,只要横截面上

6、的正应力不超过材料的许用应力即可。稳定问题是,对轴向受压杆来说,杆件承受的压力超过临界力Fcr,杆件一但受到微小干扰,表现为弯曲变形不断加大,是一种动态。轴向受压杆特别是较细长的受压杆远不能承受按强度计算的荷载()。即临界力远小于F。 压杆失稳现象常是突然发生的,所以,结构中受压杆件的失稳常造成严重的后果,甚至导致整个结构物的倒塌。钢结构工程上出现的较大的工程事故中,有相当一部分是受压构件失稳所致。§8.2 细长压杆的临界力在建筑工程中,常用压杆临界力的计算都可以采用欧拉公式,不同力学模型的压杆,其临界力的计算公式需要局部调整。8.2.1两端铰支细长压杆的临界力压杆失稳变形时,材料处

7、于弹性阶段,这类问题称为弹性稳定问题。下面推导两端为铰支的细长杆的临界力计算公式。如图8.3(a)。图8.3 细长的受压杆当F达到时,既可保持直线形式的平衡,又可保持微弯状态的平衡。杆内任一截面上的弯矩为,如图8.3(b)所示。 (8-1) 弯曲后挠曲线近似微分方程式为: (8-2)将式(8-1)代入式(8-2),得: (8-3)令: (8-4)则式(8-3)变为: (8-5)该式即为杆微弯后弹性曲线的微分方程式,其通解为: (8-6)式中、为待定常数,与杆的边界条件有关。此杆的边界条件为: ; (8-7)将边界条件(8-7)代入式(8-6)得:于是式(8-6)变为: (8-8)将边界条件(8

8、-7)代入式(8-8)得:因 (已知,如再为零,杆则为直杆,与微弯之前提相矛盾),所以:由此得: (n=0,1,2,3,n) 所以: (8-9)带入式(8-4): (n=0,1,2,3,n) 式中n=0,则,此与讨论前提不符,这里n应取不为零的最小值,即取n=1,所以: (8-10)式(8-10)即为两端铰支细长压杆的临界力计算公式,该式又称为欧拉公式。该式表明,临界力与杆件抗弯刚度EI成正比,与杆长l的平方成反比。将带入式(8-8)可得杆微弯时的弹性曲线的方程式:,此式为一半波正弦曲线,见图8.4(a)。当n=2时,由可知,弹性曲线将为两个半波的正弦曲线,如图8.4(b)所示;取n=3时,弹

9、性曲线将为三个半波的正弦曲线,如图8.4(c)所示。只有在曲线拐点处施加支承的情况下只能出现图8.4(a)示的形式。 图8.48.2.2其它杆端约束下细长压杆的临界力 细长压杆的两端为其它支承形式时,由于杆端的支承对杆的变形起到约束作用,不同的支承形式对杆件变形的约束作用也不同,因此,同一受压杆当两端的支承情况不同时,其临界力值也就必然不同。细长压杆的两端为其它支承形式时的临界力公式,推导过程与两端铰支细长压杆的临界力公式推导过程相似,这里不一一推导,结果见表8.1。表8.1从表中可看到,各临界力公式中,只是分母中l前边的系数不同,所以临界力公式可以写成统一形式如下: (8-11)式中,称为计

10、算长度,称为长度系数。由各支承情况下压杆的失稳时挠曲线形状可看到,计算长度都相当于一个半波正弦曲线的弦长。例如,一端嵌固一端自由的压杆,挠曲线为半个半波正弦曲线,其两倍相当于一个半波正弦曲线,故计算长度为2l;一端嵌固另一端可上下移动但不能转动的情况,其挠曲线存在两个反弯点(反弯点处弯矩为零),反弯点位于距端点1/4处,中间0.5l部分即为一个半波正弦曲线,故计算长度为0.5l;一端嵌固一端铰支的情况,其反弯点位于距铰支端0.7l处(由计算所得),0.7l范围内的挠曲线弹相当于一个半波正弦曲线,故计算长度为0.7l。8.2.3 压杆稳定的计算 压杆临界力计算主要介绍的内容包括:临界应力、欧拉公

11、式的适用范围及抛物线公式,这些内容对于压杆的稳定力学分析是非常重要的。1、临界应力 临界力除以压杆的横截面面积,所得的应力称为临界应力,用表示,即: (8-12)式中令:称截面的惯性半径。 式(8-12)可写成: 式中令: 则有: (8-13)式(10-13)是欧拉公式(8-11)的另一种表达形式。称为长细比,又称为柔度。由式(8-3)可知,长细比与、有关。决定于压杆的截面形状与尺寸,取决于压杆的支承情况。从物理意义上看,综合地反映了压杆的长度、截面的形状与尺寸以及支承情况对临界应力的影响。从式(10-13)可看到,当E值一定时,与成反比,说明对于由一种材制成的压杆,临界应力仅决定于长细比,值

12、越大越小,压杆就越容易失稳。2、欧拉公式的适用范围 此近似微分方程推导时在推导该公式时,应用了挠曲线的近似微分方程:此近似微分方程推导时是以下式为基础的 而上式是建立在胡克定律的基础上,因此,欧拉公式成立的条件应该是:当压杆所受的压力达到临界力时,材料仍服从胡克定律。也就是临界应力不能超过材料的比例极限。也就是:,将式子带入可得:令上式为: (8-14) 上式就是欧拉公式的适用范围的数学表达式。只有满足该式时,才能用欧拉公式计算压杆的临界力或临界应力,是判别欧拉公式能否应用的柔度,称为判别柔度。大于的压杆称为大柔度杆,由此可知,欧拉公式只适用于较细长的大柔度杆。 每种材料都有自己E值和值,所以

13、,不同材料制成的压杆值也不同。例如,Q235钢的E和,分别为E=2.06×105MPa, =200 MPa,其则为:可见,对于用Q235钢制成的压杆,只有在=100时,才能用欧拉公式。§8.3 压杆稳定的计算 工程中压杆稳定的计算常见的方法有抛物线公式法、折减系数法、安全因素法,本节选取折减系数这一方法为例介绍压杆稳定的计算。8.3.1折减系数法 工程中常用安全系数来保证结构的安全,前面所采用的安全系数是基本安全系数K。现在考虑压杆稳定的安全系数处了因该考虑K外还必须考虑压杆可能存在的初弯矩、材质不均匀、荷载的初始偏心等因素的影响,常采用将压杆的临界应力的许用值表示为用材料

14、的许用压应力()乘以一个来表示,即:。称为折减因数。因为临界应力的许用值总小于材料的许用压应力,所以总是小于1的。压杆的临界应力与构件的长细比有关,所以临界应力的许用值也与构件的长细比有关,另外临界应力的许用值是在压杆的临界应力的基础上除以一个大于1的稳定安全因数Kw。构件长细比不同,稳定安全因数Kw不同。所以当一定时,决定于压杆的长细比和。越大,越小。工程中,为方便计算,根据不同材料,将与之间的关系列成表,由直接差得值。见表10.2。表10.2 Q235钢16锰钢木材Q235钢16锰钢木材01.0001.0001.0001100.5360.3840.248100.9950.9930.9711

15、200.4660.3250.208200.9810.9730.9321300.4010.2790.178300.9580.9400.8831400.3490.2420.153400.9270.8950.8221500.3060.2130.133500.8880.8400.7511600.2720.1880.117600.8420.7760.6681700.2430.1680.104700.7890.7050.5751800.2180.1510.093800.7310.6270.4701900.1970.1360.083900.6690.5460.3702000.1800.1240.075100

16、0.6040.4620.3008.3.2压杆的稳定条件 (8-15)式中:轴向压力; A 杆件的横截面面积; 其他符号同前面。上式通常写成: (8-16)例8-1 如图8.5(a)所示结构由两根直径相同的圆杆组成,材料为Q235钢,已知h=0.4m,直径d=20mm,材料的许用应力=170Mpa,荷载F=15kN,试校核二杆的稳定。图8.5解:先求二杆所受压力,取结点A平衡,平衡方程为: , , 解得二杆所受压力分别为: 二杆的长度分别为: 二杆的长细比分别为:由和查得折减因数:=0.515=0.272压杆的稳定条件公式,AB杆:MPaAC杆:MPa§8.4 提高压杆稳定性的措施 要

17、想提高压杆的稳定性,应该考虑如何提高压杆的临界应力。从压杆的临界应力公式可以看出,压杆的材料(E)与长细比()是两个主要因素。下面分别讨论如何根据这些因素达到提高压杆稳定性的措施。 1、合理选用材料 不同材料的弹性模量E不同,选用弹性模量E大的材料制造受压杆件可以提高压杆的临界力。2、选择合理的截面形状构件的长细比随截面的惯性半径i的增大而减小,在截面面积相同的条件下,如果截面的惯性矩大,则惯性半径i大,要使截面的惯性矩大,可以通过使截面分布得远离形心主轴来实现。常采用空心截面和型钢组合截面,如图8.6(b)、(d)所示截面,其中图8.6(a)与图8.6(b)的截面面积相同,显然,空心圆较实心

18、圆合理。需要注意的是,截面为空心圆的压杆,其壁厚不可太薄,否则在轴向压力作用下管壁会发生折皱而使压杆丧失承载能力。图8.6(c)与图8.6(d)均为用四根等边角钢组合成的压杆截面,显然,图8.6(d)所示方案较图8.6(c)的合理。图8.63、减小压杆长度构件的长细比除与截面的惯性半径i有关外,还与计算长度有关。在允许的情况下,尽量减小压杆长度,或在压杆上增设中间支撑,都可以使杆件的计算长度减小,降低杆件的长细比,从而有效地提高稳定性。4、改善杆端支承情况从表8.1可以看出,杆端约束越强,长度系数值越小。因此,可以用增强杆端约束的办法减小值,达到降低长细比,提高压杆稳定性。知识要点回顾1、失稳:压杆原始平衡状态由稳定的平衡状态转变为不稳定的平衡状态,这时杆件原始平衡状态丧失其稳定性,简称。2、临界力公式:3、临界应力公式:4、欧拉公式的适用范围:5、压杆的稳定条件或6、提高压杆稳定性的措施(1)合理选用材料(2)选择合理的截面形状(3)减小压杆长度(4)改善杆端支承情况技能训练8.1两根细长压杆a、b的长度,横截面面积、约束状态及材料均相同,若其横截面形状分别为正方形和圆形,则两杆的临界压力和的关系为()。 A= B C D 不能确定8.2材料和长细比相同的两根压杆,下列说法正确的是()。 A临界应力一定相等,临界力不一定

温馨提示

  • 1. 本站所有资源如无特殊说明,都需要本地电脑安装OFFICE2007和PDF阅读器。图纸软件为CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.压缩文件请下载最新的WinRAR软件解压。
  • 2. 本站的文档不包含任何第三方提供的附件图纸等,如果需要附件,请联系上传者。文件的所有权益归上传用户所有。
  • 3. 本站RAR压缩包中若带图纸,网页内容里面会有图纸预览,若没有图纸预览就没有图纸。
  • 4. 未经权益所有人同意不得将文件中的内容挪作商业或盈利用途。
  • 5. 人人文库网仅提供信息存储空间,仅对用户上传内容的表现方式做保护处理,对用户上传分享的文档内容本身不做任何修改或编辑,并不能对任何下载内容负责。
  • 6. 下载文件中如有侵权或不适当内容,请与我们联系,我们立即纠正。
  • 7. 本站不保证下载资源的准确性、安全性和完整性, 同时也不承担用户因使用这些下载资源对自己和他人造成任何形式的伤害或损失。

评论

0/150

提交评论