小型化平面超宽带天线的研究与设计

1、小型化平面超宽带天线的研究与设计 西安电子科技大学 硕士学位论文 小型化平面超宽带天线的研究与设计 姓名：谭瑞 申请学位级别：硕士 专业：电磁场与微波技术 指导教师：龚书喜 20100101 摘要 摘 要 目前，无线通讯技术迅猛发展，超宽带技术迅速兴起，已经成为当今研究的 热点。作为无线通信系统以及武器装备关键部件、超宽带技术中不可或缺的一部 分超宽带天线，更是被人们给予越来越多的关注，也提出了越来越多的要求。 首先，室内高速无线数据接入技术的兴起对超宽频带天线提出了广泛需求。但是， 超宽带通讯系统也包含了诸如无线局域网（WLAN ）、Wi （Worldwide Interoperabilit

2、y for Microwave Access，全球微波互联接入）等通信系统的工作频段， 为了降低不同通信系统之间的相互干扰，具有陷波特性的超宽带天线近来获得了 广泛关注；其次，随着集成化技术的不断发展，传统的超宽带天线已经不能满足 人们的要求，宽带、小型化、重量轻、成本低、易于制造、集成化等已经成为对 超宽带天线新的要求。 本文主要分为两个部分。第一部分是理论介绍，包括超宽带天线的研究背景， 天线的基本参数，超宽带系统与超宽带技术的基本概念和技术指标，以及常用的 数值分析方法和仿真软件。第二部分是天线设计，包括本文设计的一系列新型小 型化平面超宽带天线和具有陷波特性的超宽带天线，并对其产生陷波

3、结构的原理 进行了分析。 关键词：超宽带 平面天线 陷波特性 ABSTRACT Abstract Recently, with the quick development of the wireless communication, the ultra-wide-band UWB technology has received more and more attention. As a critical part of the wireless communication system and the weapon equipment, the UWB antenna is studied w

4、idely and deeply. There are also several requirements towards the UWB antenna. Firstly, the rise of the indoor high-speed wireless data connection technique puts forward wide requirements to the UWB antenna. However, the UWB communication system also contains the operation frequency band of the WLAN

5、, Wi. In order to avoid mutual interferer between different communication systems, the UWB antenna with a notching performance receives a wide application recently. Secondly, with the development of the integration technology, the conventional UWB antenna cannot satisfy the new requirements anymore.

6、 The wideband, compact, light, low-cost, easy-fabricating and integrating UWB antenna is the tendency of the development of the UWB antenna. This dissertation is composed of two parts. The first part is the theory introduction, including the analysis background, the basic parameters of the antenna,

7、the concept of the UWB system and the UWB technology, the numerical analysis methods and the simulating softwares. The second part is the antenna design technique, including some novel compact UWB antennas and UWB antennas with a notching performance. The principle of the VSWR notch is also analyzed

8、. Keyword: Ultra-wideband UWB Planar antenna Band-notched characteristic 创新性声明 秉承学校严谨的学风和优良的科学道德，本人声明所呈交的论文是我个人在 导师的指导下进行的研究工作及取得的研究成果。尽我所知，除了论文中特别加 以标注和致谢中所罗列的内容之外，论文中不包含其他人已经发表或撰写过的研 究成果；也不包含为获得西安电子科技大学或其他教育机构的学位或证书而使用 过的材料。与我一起工作的同志对本研究所作的任何贡献均已在论文中做了明确 的说明并表示了谢意。 申请学位论文与资料若有不实之处，本人承担一切相关责任。 本人签名

9、： 日期： 关于论文使用授权的说明 本人完全了解西安电子科技大学有关保留和使用学位论文的规定，即：研究 生在校攻读学位期间论文工作的知识产权单位属西安电子科技大学。学校有权保 留送交论文的复印件，允许查阅和借阅论文；学校可以公布论文的全部或部分内 容，可以允许采用影印、缩印或其它复制手段保存论文。同时本人保证，毕业后 结合学位论文研究课题再攥写的文章一律署名单位为西安电子科技大学。 本人签名： 日期： 导师签名： 日期： 第一章 绪 论 1 第一章 绪论 1.1 研究背景及意义 天线是无线电系统关键设备之一，是电磁波能量由无线设备到空间的转换器。 随着时代的发展，通信、广播、雷达、制导、对抗等

10、领域电子设备对天线提出更 高的要求，从而促进了天线技术的蓬勃发展。天线功能由单纯的电磁波能量转换 发展成兼做信号处理的系统，天线的设计从机械结构实现电气功能发展为机电一 体化设计，而天线制造从常规的机械加工发展成印刷和集成工艺。同时，天线与 其它学科的交叉、渗透和结合成为二十一世纪的发展特色。 随着高速集成电路的快速发展，系统设备向多功能一体化、小型集成化、模 块化、智能化的方向不断迈进。作为无线电系统的终端设备，现代电子设备对天 线提出更高的性能要求：宽带、小型化、体积小、重量轻、易于制造、成本低、 易于集成化1等。 由于目标识别、成像、反隐身和抗干扰以及对传输信息含量方面越来越高的 2 要

11、求，现代雷达及通信设备的频段及频宽在不断地扩展 。超宽带 Ultra-wideband， UWB 的技术特点使得它在雷达系统、通信领域、军事应用等方面日益展现其优 越性能，具有广阔的应用前景。 超宽带天线是现代战争电子侦察系统和电子干扰等系统的主要设备。在电子 侦察方面，由于调频技术的广泛应用，要求电子侦察系统的工作带宽越来越宽。 当前侦察频段不仅包括微波、毫米波，而且低频段要求扩展到短波通讯频段，高 频段要求扩展到 40110GHz。以色列Elistra 公司研制的 CR2740A 雷达情报侦查 系统在测向、参数分析、接收机及天线等方面都采用了目前国际上先进的技术， 其频率覆盖范围达 0.5

12、40GHz 。在电子干扰方面，雷达的隐身技术和反隐身技术 主要是针对 120GHz 的微波频段，雷声公司的 AN/ALQ-142 综合射频干扰系统 一直为美海军的 SH.60B“海鹰”提供 225GHz 的射频覆盖，新型的海鹰直升机已 装备洛克希德马丁公司的 AN/ALQ-210 ，可覆盖的频域更宽。以上电子设备的 工作频带都非常宽，所以利用超宽带天线可以减少系统中天线的数目，简化其结 构，减小其体积重量，降低其成本。超宽带天线还广泛应用于冲激雷达及其它军 事方面，如低截获率 LPI/D 的内部天线通信系统、LPI/D 地波通信、网络 LPFD 电台、高精度定位系统等。 虽然超宽带天线已经有了

13、很大的发展，但是还远不能满足人们的要求，在超 宽带天线的设计与优化上还面临着很多挑战。随着民用超宽带频段的设定，国内 2 小型化平面超宽带天线的研究与设计 外研究超宽带天线的主流方向是研究如何实现阻抗带宽的超宽带特性4-7，如何实 现超宽频带内的全向辐射方向图特性8,9，研究超宽带天线的小型化10-16，研究各 种适合 3.110.6GHz频段内的超宽带天线，还有提高辐射效率的问题17-19及对超 宽带天线时域测量20-22等，其中研究最多的形式为超宽带平面单极天线。 此外，由于超宽带系统频带范围非常广，覆盖了包括 IEEE802.11a 等协议所 包括的各个频段，因此可能对附近的某些通信系统

14、产生一定的电磁干扰，如果在 IEEES02.11a 频段处的频率产生频率阻断，就会避免民用通信频段与无线局域网 所占一部分相同频段的干扰。所以设计具有一定阻带的小型化超宽带天线也是国 内外研究的一个热点。 综上所述，根据当前对天线小型化、轻型化、易于与其它电路集成的要求， 超宽带天线小型化以及陷波特性，无论是对我国当前的军事、政治和经济，还是 在天线技术层面上都是一个具有重大意义的研究方向。 1.2 超宽带天线的发展历史与现状 具有宽带特性的最早天线是双锥天线，首先由英国洛奇 Lodge 在 1898 年制 成。它可看成是激励TEM模的均匀渐变线，因而其输入阻抗具有宽频带特性，其 带宽主要受有

15、限尺寸所导致的终端反射影响。之后，出现了卡特 Carter 的改进型 双锥天线和单锥天线 1939 ，谢昆诺夫 Schelkunof0 的球形天线 1941 ，坎多伊恩 Kandoian 研制的盘锥天线 1945 ，布里渊 Brillouin 的全向和定向同轴喇叭天线 1948 等23,24 。到了上世纪五、六十年代，美国伊利诺伊大学拉姆齐 Ramsey 等人 提出了一类非频变天线25，如对数周期天线，平面等角螺旋天线等，这类天线可 实现超过 10:1 的阻抗带宽且体积相对较小。到了20 世纪 50 年代，受晶体管印刷 电路制作技术的影响，提出并实现了平面传输线，如带状线、耦合带状线及微带 线

16、，近年又提出了共面波导传输线。它们的实现与应用，为解决天线的小型化、 平面化奠定了基础，并使得这些技术得以实现。随着短距离超宽带无线电通信技 术的发展，大量的研究工作开始致力于设计小型化的超宽带天线。七十年代后， 出现了许多新型的超宽带平面天线。 自从宽带平板单极天线由Q Dubost等人在 1976 年提出26，随后进行了不断的 发展。P.V Anob等27试着改变馈电点的位置，将天线的驻波比带宽提高到约 6:1 。 ann等28采用短路和切角技术相结合，将矩形平板单极天线的带宽扩展到 10:1。E Antonino Daviu等29则采用两点或多点馈电，不但大大地展宽了矩形 平板单极天线的

17、驻波比带宽，也进一步提高了天线方向图的稳定性。同时也有通 过优化平板单极结构也可以展宽阻抗带宽，如圆盘或椭圆盘单极天线30、梯形单 第一章 绪 论 3 极天线31、倒锥单极天线32、叶片形平板单极天线等；随着近几年短距离无线通 信技术的发展，利用UWB 短脉冲信号进行的室内无线通信越来越多，结构简单、 便于与设备集成的小型化超宽带天线获得了更多的研究与应用，出现了多种具有 超宽带性能的微带天线、共面波导馈电的天线，缝隙天线等，如多边形、心形、 “U ”形、圆形、椭圆形等贴片形式的微带天线，圆形、椭圆形等缝隙结构的缝 33-39 隙天线 。 另外，在FCC 发布的UWB 信号发射规则中，UWB

18、信号的频段规定为 3.110.6GHz ，而这一频段中还存在已划分给其他通信系统的频段，如 3.3GHz3.7GHz 的Wi 系统、3.7GHz4.2GHz 的C 波段卫星通信系统、 5.15GHz5.825GHz 的 5GHz-WLAN 系统等。为了抑制这些系统与UWB 系统之 间可能存在的干扰，最近也有很多研究者提出了针对这些系统的具有陷波特性（即 带阻特性）的超宽带天线,如 在微带馈电的凹口矩形贴片上开U形缝隙36 、以及 在三角形贴片上插入开口矩形缝隙37等等。 1.3 论文主要工作及结构安排 本论文安排如下： 第一章 简要介绍了超宽带天线的研究背景和意义及其发展现状并介绍了本 论文的

19、主要工作内容及结构安排。 第二章 超宽带天线简介。包括天线的基本参数概念，微带天线的工作原理， 超宽带系统及超宽带天线发展和技术指标。 第三章 超宽带天线的理论基础。介绍了两种超宽带天线分析的理论基础：矩 量法和有限元法，简单介绍了几种用于天线仿真计算优化的软件。 第四章 超宽带天线及其陷波特性。介绍了几种超宽带天线以及陷波特性的实 现方法，对天线结构参数进行了频域分析，最后进行实物加工测量。 第五章 结论。给出本文的总体结论及展望。 第二章 超宽带天线基础 5 第二章 超宽带天线基础 2.1 引言 超宽带通信技术是一种既古老又新颖的无线通信技术40,41，它最初起源于 19 世纪末、20 世

20、纪初的“脉冲无线电”。众所周知，马可尼于 1901 年进行了世界上 最早的越洋电报收发实验，其基本原理就是利用电键的闭合、断开产生的脉冲 电 码 而实现的。很显然，这种由开关产生的窄电报脉冲在频域中则表现为较宽的频 带。由此可见，也许可以认为无线电报通信是UWB通信的鼻祖。过去UWB技术 一般用作地下目标探测、电磁探伤 成像 、核辐射模拟与防护等用途。然而随着 第二次世界大战的结束、近代微波理论的成熟、微波器件和工艺的进步，UWB技 术已经作为一种军事通信技术，在雷达领域中得到广泛使用。超宽带天线也随着 超宽带技术的不断成熟，迅速的成长起来。人们对超宽带天线的要求越来越高， 传统的超宽带天线逐

21、渐被新型的超宽带所取代。 2.2 天线的基本知识 表征天线性能的主要参数有方向图，增益，输入阻抗，驻波比，极化方式等。 1.天线的输入阻抗 天线的输入阻抗是在其输入端呈现的阻抗。输入到天线的功率被输入阻抗所 吸收，并为天线转换成辐射功率。由电路理论，天线的输入阻抗： P A （ ） Z + R jX 2- 1 A 1 A 2 A I A 2 式中I A 为天线的输入电流，RA 为天线的输入阻抗实部，成为输入电阻，包 括归算于输入电流的损耗电阻R 和辐射电阻RRA R，即R + ；X A 为天线 lA A lA A 的输入阻抗虚部，成为输入电抗，即归算于输入电流的辐射阻抗。 输入电阻和输入电抗与

22、功率的关系为： ? P P l R + ? A 1 1 2 2 ? I I A A ? 2 2 （ ） ? 2-2 ? Q X ? A 1 I 2 A 式中，P 为 V 内损耗功率，它是包含导体损耗和介质损耗的实功率；P 为辐 l 6 小型化平面超宽带天线的研究与设计 射功率，是经过 S 面流出的实功率；Q为辐射的无功功率，它是经 S 面流出的虚 功率与 V 内电磁场平均储存功率之和。 天线的输入阻抗决定于天线本身的结构，工作频率，甚至还受周围环境的影 响，极少数情况下才能严格的理论计算天线的输入阻抗，大多数情况还是采用近 似法或由试验确定。 天线与馈线的连接，最佳情形是天线输入阻抗是纯电阻且

23、等于馈线的特性阻 抗，这时馈线终端没有功率反射，馈线上没有驻波，天线的输入阻抗随频率的变 化比较平缓。天线的匹配工作就是消除天线输入阻抗中的电抗分量，使电阻分量 尽可能地接近馈线的特性阻抗。匹配的优劣一般用四个参数来衡量即反射系数， 行波系数，驻波比和回波损耗，四个参数之间有固定的数值关系，一般移动通信 天线的输入阻抗为 50?。 驻波比：它是行波系数的倒数，其值在 1 到无穷大之间。驻波比为 1，表示 完全匹配；驻波比为无穷大表示全反射，完全失配。回波损耗：它是反射系数绝 对值的倒数，以分贝值表示。回波损耗的值在 0dB 到无穷大之间，回波损耗越小 表示匹配越差，回波损耗越大表示匹配越好。0

24、 表示全反射，无穷大表示完全匹 配。在移动通信系统中，一般要求回波损耗大于 14dB。 2.天线的极化方式 所谓天线的极化，就是指天线辐射时形成的电场强度方向。当电场强度方向 垂直于地面时，此电波就称为垂直极化波；当电场强度方向平行于地面时，此电 波就称为水平极化波。微波工程中要注意的是收发天线的极化一定要一致，称为 “极化匹配” 。如果一个发射天线的极化椭圆轴比、旋转方向、长轴指向与接收天 线的一样 在发射天线方向 ，该发射天线就是与接收天线极化匹配的。“极化失配” 会导致天线接收功率减小，严重时接收不到功率。 3.天线的辐射方向图 天线的辐射方向图（简称方向图）是天线的辐射参量随空间方向变

25、化的图形 表示。所谓辐射参量包括辐射的功率通量密度、场强、相位和极化，在通常情况 下，辐射方向图在远区测定，并表示为空间方向坐标的函数（称为方向（图）函 数）。天线在 ,? 方向辐射的电场强度E ,? 的大小可以写成： （ ） E , A f ,? 0 ? 2-3 式中，A0 为与方向无关的常数；f ,? 为场强的方向图函数，用图形表示出 来即天线方向图。它描述了电磁场强度在空间的分布状况。工程上通常采用在天 线最大辐射方向上两个相互垂直平面内的方向图来表示天线的方向性，它们分别 为 E 面和 H 面方向图。E 面包含电场方向和最大传播方向，H 面包含磁场方向和 最大传播方向。 第二章 超宽带

26、天线基础 7 4.天线的方向性系数和增益 天线的方向性系数是用一个数字定流量的表示辐射电磁能量集束程度以描述 方形特性的一个参数，可以表示为： ? Sr , （ ） 2-4 D , ? 2 P r 4 r 式中，D 表示天线集中能量定向辐射的程度。理想化的全向性辐射的天线具 有最低可能的定向性 D 1 ，而所有实际天线的定向性都大于 1 D 1 。方向性完全 取决于天线的辐射波瓣图，波束范围愈小，则定向性愈高。实际天线各点的方向 性系数 D 不同，工程上定义的方向性系数一般指最大辐射方向上的 D 。方向性系 数 D 不能反映天线能量转换的好坏，即实际天线本身损耗，所以还需要引入增益 G 。 天

27、线增益 G 用来衡量天线朝一个特定方向收发信号的能力，是表征天线辐射 能量集束程度和能量转换效率的总效益，它是选择基站天线最重要的参数之一。 G D （ ） 2-5 A 式中A 为天线效率（即辐射效率）。天线的增益等于其方向性系数乘以辐射 效率。方向图中主波束越窄，副瓣尾瓣越小，增益就越高。一般来说，增益的提 高主要依靠减小垂直面辐射的波瓣宽度，而在水平面上保持全向的辐射性能。表 征天线增益的参数有 dBd 和 dBi 。DBi 是相对于点源天线的增益，在各方向的辐 射是均匀的；dBd 是相对于对称阵子天线的增益 dBi dBd+2.15 。 5.天线的波瓣宽度 波瓣宽度是定向天线常用的一个很

28、重要的参数，它是指天线的辐射图中低于 峰值 3dB 处所成夹角的宽度（天线的辐射图是度量天线各个方向收发信号能力的 一个指标，通常以图形方式表示为功率强度与夹角的关系）。天线垂直的波瓣宽度 一般与该天线所对应方向上的覆盖半径有关。主要涉及两个方面：水平波瓣宽度 和垂直平面波瓣宽度。 6.前后比 Front-Back Ratio 表明了天线对后瓣抑制的好坏。选用前后比低的天线，天线的后瓣有可能产 生越区覆盖，导致切换关系混乱，产生掉话。一般在 2530dB 之间，应优先选用 前后比为 30dB 的天线。 7.天线带宽的表示方法 通常有两种表示方法，一种称“相对带宽”，一种是“倍频带宽”。相对带宽

29、 的是指天线的绝对带宽2 f 与工作频带内的中心频率f 0 之比，即： 8 小型化平面超宽带天线的研究与设计 f f min ? 2f （ ） R 2-6 0 f 0 f 式中，f 和f min 分别是工作频带的上限频率和下限频率。倍频带宽是指工作频 带的上限频率与下限频率之比，即： f （ ） B 2-7 f min 一般来说，相对带宽一词多用于窄频带天线，而倍频带宽的表示方法通常用 于频率无关天线。“窄”和“宽”都是相对而言的，没有严格的定义。习惯上， f / f min 2 就认为是宽带天线了。 2.3 微带天线原理 本文的主要研究方向为平面超宽带天线，下面首先介绍微带天线的基本原理。

30、微带天线42由微带线发展而来，但又与微带线又不完全相同，它是在带有导体接 地板的介质基片上覆上导体薄片而形成的天线。微带线是一种导波结构，是通过 引导电磁波能量沿线传播，尽量避免辐射来实现其功能；而微带天线则是利用微 带线或同轴线等馈线馈电，在导体贴片与接地板之间激励起射频电磁场，并通过 贴片四周与接地板间的缝隙向外辐射。因此，与微带线相比，微带天线一般要求 介质基片薄 即介质厚度与波长相比很小 ，它属于电小天线这一类。 微带贴片天线 图2.1 矩形微带天线 矩形微带贴片可以用来解释微带贴片天线的基本工作原理。图 2.1 a 是一个 典型的矩形微带贴片天线，贴片尺寸为 a*b，介质基片厚度 h

31、 ， 是自由空 0 0 间波长。微带贴片可以看作为宽为 a 长为 b 的一段传输线，其终端 a 边 因为呈现 开路，将形成电压波腹。一般取 b 2 ， 为微带线上波长。于是另一端 a 边 m m 第二章 超宽带天线基础 9 处也呈现电压波腹。此时贴片与接地板之间的电场分布如图 2.1 b 所示。该电场 可近似表达为 假定沿着贴片厚度和基片厚度方向上电压无变化 ： E E y cos b x 0 （2-8 ） 天线的辐射是由贴片四周与接地板之间的缝隙产生。利用等效原理，可将窄 缝上电场的辐射等效成面磁流的辐射。等效面磁流密度为： r M n E ? × （2-9） s 由公式（3-30

32、 ）、（3-31 ）可以大概画出矩形贴片微带天线的电场与磁场的 分布情况。通过分析，我们可以发现，矩形微带天线的辐射主要沿两条称作辐射 边的a边产生。由于接地板的存在，天线主要向上半空间辐射。对上半空间而言， 接地板会引入平行电流的负镜象和平行磁流的正镜象。因此，对于等效磁流M ， s 引入的是正镜象。由于h ，因此它只相当于将M 加倍，而不会对辐射结构影响太 0 s 大，也就是说辐射图形变化很小。但是如果接地板上开个缝，那么将会有一部分能量 向下半空间辐射，辐射能量的多少与缝隙的大小及位置都有关系。这类天线就是 所谓的微带缝隙天线。 微带缝隙天线 微带缝隙天线43是在接地板上开缝，该缝隙受微

33、带线传输线中传输能量的激 励而工作，其基本结构如图 2.2 所示。与微带贴片相比，其优点是交叉极化电平 很低，约-35dB 。微带缝天线能产生双向辐射，为获得单向辐射，可在背面加金属 平板反射器。理论与实验证明，缝隙同平板反射器的距离为四分之一自由空间波 长时，可获得最佳匹配，最小副瓣，并且对H面的方向图的影响最小。由于缝隙 本身电抗的影响，当用微带线馈电时，其驻波比带宽一般限于 57 。因此， 需要发展一些改进技术来提高其工作带宽。按照缝隙宽度与波长的大小关系，它 可以分为窄缝和宽缝两种结构，即：若缝隙的宽远小于波长则为窄缝天线，若缝 隙的宽与波长可相比则为宽缝天线。 10 小型化平面超宽带

34、天线的研究与设计 图2.2 微带缝隙天线的基本结构图 .1 微带窄缝天线 微带窄缝天线的输入阻抗主要取决于缝的尺寸、基片相对介电常数 t 和厚度 以及馈线与缝隙的相对位置。若在中心处激励缝隙称为中心馈电，如图 2.2 即为 中心馈电方式；若在偏离中心某一距离d d L/2，L 为缝隙长度 处馈电称为偏馈： 若在 d -L/2 处馈电则称为侧馈。不管是那种馈电方式，对于微带馈线来说，缝都 相当于传输线上的一个串联谐振回路，其等效电路如图 2.3 所示。 图2.3 串联谐振回路等效电路 它是由辐射电阻R和电抗X 串联组成。当缝隙谐振在工作频率上，电路达到良 好的匹配，此时电抗分量X为零。Nakao

35、ka等人已经计算处微带分析天线在任意馈 43 I x x 电点位置下的辐射电阻。根据资料 ，假定以电流分布 的终端开路微带 线去激励缝隙，则辐射电阻为 ? / 2 ? ? ?2 L D ? ?jpx 2 ? 1exp ? g p dp x D dx 45 ? ? cos + ? / 2 ? ?L ?D ? ph L R ?2 exp ? （2-10 ） L L L 2 ? 4 ? ? + 1 0.374 0.13 ? ? 0 ?0 0 ? sin 2 pWsin 14 2 pW g p ? m m 2 （2-11 ） pW m 2 2 4 pW m 第二章 超宽带天线基础 11 其中，如图 2.4 a 所示，L是缝长，W 是缝宽度，D是缝隙中心到宽度为W 的 s m 微带馈线中心的距离，P是富里哀变换的变量，R是在微带线上测得的值。 a b 图 2.4 辐射电阻计算值同馈电位置的函数关系 从图 2.4 b 给出了侧馈时辐射电阻同馈电位置的函数关系。从中可以很清楚 的看到，随着D/L 的增大，辐射电阻变小。从物理意义上也很容易解释这一点， 因为微带缝天线是靠馈线与缝隙之间的电磁耦合来激励天线工作的，而D/L 越大 就意味着馈线离缝越远，那么它们相互间的耦合就小，辐射减弱，因此辐射电阻 就减小。因此，我们完全可以通过调整馈线与缝隙的相对位置来达到阻抗匹配