激光原理周炳坤

1、YOUR LOGO激光原理周炳坤标准化管理处编码BBX968T-XBB8968-NNJ668-MM9N填空1.线宽极限：这种线宽是山于自发辐射的存在而产生的，因而是无法排除的2.频率牵引：在有源腔中，山于增益物质的色散，使纵模频率比无源腔纵模频率更靠近 中心频率的现象3.按照被放大光信号的脉宽及工作物质驰豫时间的相对大小，激光放大器分为三类：连 续激光放大器、脉冲激光放大器和超短脉冲激光放大器。此时山于光信号与工作物质相互作用时间足够长，因受激辐射而消耗的反转集居数来得及 山泵浦抽运所补充，因此反转集居数及腔内光子数密度可以到达稳态数值而不随时间变 化，可以用稳态方法研究放大过程。 这类放大器

2、称为连续激光放大器； 因受激辐射而消耗 的反转集居数来不及由泵浦抽运补充，反转集居数和光子数在很短的相互作用期间内达不 到稳定状态。这类激光放大器必须用非稳态方法研究，称为脉冲激光放大器；当输入信号 是锁模激光器所产生的脉宽为(10 -10 )s的超短脉冲时，称为超短脉冲激光放大器4.这是山于当脉冲前沿通过工作物质时反转集居数尚未因受激辐射而抽空，而当脉冲后 沿通过时，前沿引起的受激辐射以使反转集居数降低，所以后沿只能得到较小的增益，结 果是输出脉冲形状发生畸变，矩形脉冲变成尖顶脉冲，脉冲宽度变窄5.,工作物质可处于三种状态:弱激发状态：激励较弱，“()，工作物质中只存在着 自发辐射荧光，并且

3、工作物质对荧光有吸收作用。反转激发状态：激励较强。0AnAnt, 0g8/lo超阈值激发状态：若激励很强，使厶n 5 ,则可形成自激振荡而产生激光。6.即在低Q值状态下激光工作物质的上能级积累粒子，当Q值突然升高时形成巨脉冲振 荡，同时输出光脉冲，上述方式称作脉冲反射式调。激光能量储存于谐振腔中,这种调Q方式称作脉冲透射式调Q。7.当（Qt+B）=2mii时，光强最大。最大光强I.=（2N+1）2EO2,锁模时；I.=（2N+1）E2,未锁 模时。Q=2n AV,8.红宝石激光器Cr三 钦激光器Nd3+1064nm四He-Xe激光器Ne四激发方式共振能量转移CO：激光器CO：四 激发方式直接电

4、子碰撞级联跃迁共振转移简答1.光腔作用：（1）模式选择。保证激光器单模（或少数轴向模）振荡，从而提高激光器 的相干性。（2）提供轴向光波模的反馈。2.震荡条件：gl83.激光的四性：单色性、相干性、方向性和高亮度4.光腔损耗：（1）儿何偏折损耗。光线在腔内往返传播时，可能从腔的侧面偏折出去， 这种损耗为儿何偏折损耗。（2）衍射损耗。山于腔的反射镜片通常具有有限大小的孔径， 因而当光在镜面上发生衍射时，必将造成一部分能量损失。（3）腔镜反射不完全引起的损 耗。它包括镜中的吸收、散射以及镜的透射损耗。（4）材料中的非激活吸收、散射，腔内插入物（如布儒斯特窗、调Q元件、调制器等）所引起的损耗。5.光

5、束衍射倍率因子於定义为实际光束的腰斑半径与远场发散角的乘积/基模高斯光 束的腰斑半径与远场发散角的乘积，数值越小，激光束越亮；Kh/Nf称作光束传输因子， 它也是国际上公认的一个描述光束空域传输特性的量。6.自然加宽：在不受外界影响时，受激原子并非永远处于激发态，它们会自发的向低能级 跃迁，因而受激原子在激发态上具有有限的寿命。这一因素造成了原子跃迁谱线的自然加 宽，线性函数：谱线宽度：7.多普勒加宽：多普勒（Doppler）加宽是由于作热运动的发光原子（分子）所发出的辐射 的多普勒频移引起的。线性函数：谱线宽度：8.当频率为叭的纵模在腔内形成稳定振荡时,腔内形成一个驻波场，波腹处光强最大，波

6、节 处光强最小。因此虽然叭模在腔内的平均增益系数等于但实际上轴向各点的反转集居 数密度和增益系数是不相同的，波腹处增益系数（反转集居数密度）最小，波节处增益系数 （反转集居数密度）最大。这一现象称作增益的空间烧孔效应。山于轴向空间烧孔效应，不 同纵模可以使用不同空间的激活粒子而同时产生振荡，这一现象叫做纵模的空间竞争。9.对于山多普勒非均匀加宽丄作物质组成的驻波激光器，当振荡模频率VqHv时，I.和I-两束光在增益曲线上分别烧两个孔。10.单模输出功率P和单模频率V勺关系曲线。在vfq。处，曲线有一个凹陷，称作兰姆 凹陷。11.Q调制技术，它的基本原理是通过某种方法使谐振腔的损耗因子 (或Q值

7、)按照规 定的程序变化，在泵浦激励刚开始时，先使光腔具有高损耗因子 激光器由于阈值高 而不能产生激光振荡，于是亚稳态上的粒子数便可以积累到较高的水平。然后在适当的时 亥9,使腔的损耗因子突然降低到阈值也随之突然降低，此时反转集居数大大超过阈 值，受激辐射极为迅速的增加。于是在极短时间内，上能级储存的大部分粒子的能量转变 为激光能量，形成一个很强的激光巨脉冲输出。采用调Q技术很容易获得峰值功率高于 兆瓦、脉宽为儿十毫微秒的激光巨脉冲。12.一般非均匀加宽激光器，如果不采取特殊选模措施，输出是它们的无规叠加的结果， 输出强度随时间无规则起伏。但如果使各振荡模式的频率间隔保持一定，并具有确定的相 位

8、关系，则激光器将输出一列时间间隔一定的超短脉冲。这种激光器称为锁模激光器，腔内有q二-N,-(N-1),0,(N-1),N等(2N+1)个模式振荡相邻模式的初位相之差保持一定称为相位锁定。.证明当每个模式内的平均光子数(光子简并度)大于1时，辐射光中受激辐射占优势。证：受激辐射跃迁儿率为严B21P1,略= P、.AA. n hv受激辐射跃迁儿率与自发辐射跃迁机率之2121 比为式中，pjnv表示每个模式内的平均能量，因此几/*屁)即表示每个模式内的平均光子 数，因此当每个模式内的平均光子数大于1时，受激辐射跃迁机率大于自发辐射跃迁机 率，即辐射光中受激辐射占优势。.(D-质地均匀的材料对光的吸

9、收系数为0.01 nun1,光通过10cm长的该材料后，出射光 强为入射光强的口分之儿(2)束光通过长度为lm的均匀激励的工作物质。如果出射光强是入 射光强的两倍，试求该物质的增益系数。Q = ea/=e-)0,x,00= e-1 0.37An解：(1)出射光强与入射光强之比为所以出射光强只占入射光强的厅分之三十七。(2)设该物质的增益为1、，则g=-n常=In2*0.69m_,即该物质的增益系数约为，n0.69m-1o试求平凹、双凹、凹凸共轴球面镜腔的稳定性条件。解：共轴球面腔的稳定性条件为。知沁其中时咗，咗(d对平凹腔:R2=00, MO g2=1,护，即。g(b)对双凹腔：0gjg2l,

10、 0L或RL R2L(C)对凹凸腔：RI=|RI|,R2=-|R2|,卜侖卜盒卜，RL且.图所示三镜环形腔，已知/,试画出其等效透镜序列图，并求球面镜的曲率半径斤在什 么范围内该腔是稳定腔。图示环形腔为非共轴球面镜腔。在这种情况下，对于在由光轴组成的 平面内传输的子午光线，式中的/ =(Rcos&)/2,对于在与此垂直的平面内传输的弧矢光线，/ = R/(2cos&),&为光轴与球面镜法线的夹角。解:对子午线：/门=COS0 r=土 对弧失线：小、2cos&左边有稳定条件+ 10f2f-1 07-2所以有？2或严有:22LRcosO3或丄1RcosO所以同时4?

11、4/? / 3V3 V3V3还要满足子午线与弧失线如图光学系统，如射光2=10 6pm,求姊及4。解：先求经过一个透镜的作用之后的束腰半径及位置F= 22 49pm；=厅二2cm5所以对第二个透镜，有已知F2=0.05m ,根八青，帰坐復据3=耳+ (/_耳尸+于2加尸2coj= 14.06pn tS4_/l-F2)2+f2/3= 8.12cm.某高斯光束二，2=10.6|.uno今用一望 其准直。主镜用镀金反射镜住lm,口径为 副镜为一错透镜，F=,口径为；高斯束腰与透 I.Suw远镜将20cm；镜相距Z=lm,如图所示。求该望远系统对高斯光束的准直倍率。解：入射高斯光束的共焦参打,数为/

12、= = 0.427m2由于片远远的小于/,所以高斯光束经过错透镜后将聚焦于前焦面上，得到光斑的束腰半径为co = 人 _ ；= 0.028mm这样可以得到在主镜上面的光斑半径= 6cm10cm为即光斑尺寸并没有超过主镜的尺寸，不需要考虑主镜孔径的衍射效应。这个时候该望远系统对高斯光束的准直倍率为长度为10cm的红宝石棒置于长度为20cm的光谐振腔中，红宝石谱线的自发辐射寿命r4xl0-3s ,均匀加宽线宽为2xlOsMHzo光腔单程损耗5 = 0.2。求阈值反转粒子数A/,： (2)当光泵激励产生反转粒子数A7/ = 1.2An;时，有多少个纵模可以振荡(红宝石折射率为解：(1)阈值反转粒子数为：(2)按照题意g,“=l 2g若振荡带宽为匕则应该有由上式可以得到厶.=702AVZ/= &94xl0iHzAcc3x10相邻纵模频率间隔为q_刁一2(/x 1.76+ (-/)一2(10 x1.76 + 10)= 5.43x10* Hz所以釜罟皿& 所以有】6论个纵模可以起振。4. 4脉冲掺彼锂屡石榴石激光器的两个反射镜透过率7；、乙分别为0和。工作物质直 径由，折射率;T，总量子效率为1,荧光线宽厶vf=1.95x10*2,自发辐射寿命a=2 3xl07