超声波技术原理

1、犹京科海便或科牧韦限公司科海恒生合同履100%.廠吝備唸卑 100% 产品金付合裕卑97%d上振动物体沿育直线或曲线在某一平衡位论附近做往复周期性的运动称为机械振动。撮动是往复周期性的运动。振动的快慢常用振动周期和振动频率两个物理量来描述。周期T:振动物体完成一次全振动所需要的时间，常用单位为秒。频率f:振动物体在单位时间内完成全振动的次数，常用单位为赫兹(Hz) XU为倒数，既：T=1/f女I某人说话的频率伪1000Hz.衣示其声带振动为1000次/秒，声带振动周期T=1/f=0.001秒 谐振动赧简小垠垒木的直线振动称为谐振动。任何圮杂的振动都可视为多个谐振动的合成。 谐振动是-种理想条件

2、下的振动，也就是无阻尼振动。阻尼振动llJ：克服阻力做功，振动物体的能虽不断减少，同时，山丁金振动传播过程中，伴随若 能竝的传播也使振动物体的能量不断械少，这种振动称为阻尼运动。受迫振动物体受到周期性变化的外力作用时产生的振动。声波的基本物理量振动的传播过程，称为波动。波动分为机械波和电磁波两大类。机械波足机械振动在弹性介质中的传播过程，如水波，声波，超声波等。电磁波是交变电磁场在空间的传播，如无线电波，红外线，町见光，紫外线以及射线等。产牛机械波必须具备两个条件(1腐有做机械振动的波源(2隈有能传播机械振动的弹性介质波动的三个参数波氏入：同-波线I:相邻两振动相位相同的质点间的距离：常用单位

3、为mm频率f：单位时间内，超声波在介质屮任给定点所通过左整波的个数，单位为赫兹(Hz)声速C：波在单位时间内所传播的距离它们之间的关系用公式表示:C=Af 或入二C/f超声波的特点尙波次声波.超声波都是在弹性介质中传播的机械波.在同一介质中的传播連 度相同，区别主要在于频率不同。我们能够听到丙音是因为声波传到我们的耳内，声波的频率/H20Hz-10000Hz, 频率低J：或超过上述范IM时人们无法听到声音，频率低J 20Hz的声波称为次声波, 频率超过20000Hz的川波称为超川波。声波：20-20000HZ,人耳可听到的声波范围； 次声波：低J -20 Hz：超川波：J ;20000Hz o

4、ionI业探伤上常用的超声波范围是:0.510MHz; 其中钢等金屈探伤最帶用的频率是：15MHz：声波的特点超小波波长很短，这决定了超声波貝有一些巫要特性，使其能广泛 应用于无损检测。仁方向性好超声波具有像光波-样定向束射的特性。2、能帚高 超声彩测的工作频率远高丁声波的频率，紹声波的能帚 远人于声波的能量。3、遇有界面时，将产个反射.折射和波型的转换。利用超声波在 介质屮传播时这些物理现彖，经过巧妙的设计，便超声检测工作的 灵活性、精确度得以大幅度提高。4、穿透能力强对于大多数介质而言，它具有较强的穿透能力。例 如在一些金属材料中，其穿透能力可达数米。5、对人体无害。ion生声波的分类超/

5、波的波型指的是介质质点的振动方向与波的传播方向的关系。按波型可分为纵 波、横波、表而波和板波等C仁 纵波(L)：介质中质点的振动方向与波的传播方向相同的波叫纵波，用L表示。 介质质点在交变拉压应力的作用2 质点Z间产生相应的伸缩变形，从而形成纵 波。纵波传播时，介质的质点统密相间，所以纵波何时又称为压缩波或疏密波。 声音空气中的传播圧纵波。固体介质可以承受拉压应力的作用，因此可以传播纵波，液体和气体虽不能承受拉 应力，(n.4：m应力作川卜产容积的变化，肉此液体和气体介质也可以传播纵波波长符点：纵波能$固休，液休 和气体中佟播rr扌宋头产牛的圮纵波，以纵波痒伤2、横波S(T)o介质中质点的振动

6、方向垂££于波的传播方向的波叫横波, 用S黒戈T丧示。横波的形成是山丁介质质点受到交变叨应力作用时，产生 了切变形变，所以横波乂叫做切变波。液休和气体介质不能承受切应力，只有同体介质能够承受切应力，因 而横波只能在固体介质中传播，不能在液体和气体介质中传播。?X波长 料点:纵波只能台hM体中传播斜探女严生的足揪波，以横波探伤3. 农面波R (瑞利波)o当超声波在固体介质中传播时，对丁有限介质而 H,有一种沿介质表而传播的波即表而波。衣而波传播时在介质表而的质点作椭岡运动。椭阅的长轴亚直J：波的传播方 向，知轴平行r波的传播方向，介质质点的椭閲振动可视为纵波与横波的介 成。瑞

7、利首先对这种波给理论上的说明，因此衣術波乂称为瑞利波< Rayleigh wave),常用R表示。傲认为采用农血波探伤只能发现匚件的衣血缺陷。声波传播方向ion科淘恒生4、阪波 在板J7与波长相円的薄板中传播的波称为板波。SH波是水平偏振的横波在薄板屮传播的波。兰姆波：对称空（S波）兰姆波的特点是薄板中心质点作纵向振动，上卜表而质点作椭圆运动.振动相位相反并对称L卩心。非对称粮（A吃）兰姆波持点是薄板中心质点做横向抓动。上卜表而质rahQsion科海恒生各种娄妲波的比狡传1传介吱& JHM滾 IS点図动方冉平行于 波怜方詡fHtt.fi件捉伤幷« a质成黒动方向垂j&#

8、163;于 方向艮体介JR贞贞齐鼻図富谕柄* ikMM传拧力向 161&平行千浪传播方向os体介a«aMIMI (SB)上下运动 中心眦问摄助“介億（H 度与独任柯当的M）上下 中心rahsion按波的形状分类波阵面：某一时刻介质中所有振动相位相同的质点所连成的面称波阵面. 波前：某一时刻，波动所到达的空间各点所连成的面称为波前。波线：波的传播方向称为波线。1、平面波：波阵面为平面的波。波源为一平面。各质点振幅为常数，不随距芮而变化。2、柱面波：波阵面为同轴圆柱面的波称为柱面波。柱面波的波源为一直线，其波束向四周扩散，各质点的振幅与离波源距 离的平方根成反比。3、球面波：波阵

9、面为同心球面的波称为球面液。球面波的波源为一点，其波束向四面八方扩散。各质点的振幅与离波源 的距离成反比。(C)波线、波前.波阵面平面波卜柱面Sb (c)球面波1波线，2波前，3波阵面按振动的持续时间分类1、连续波波源持续不断振动所辐射的波。2、脉冲波波源持续时间很短，间歇辐射的波。无限人回体介质中的声速（1）固体介质的声速与介质的密度和弹件模量等有关，不同 介质声速不同：介质的弹性模虽愈人，密度愈小，声速愈人。（2）声速还与波型有关，在同一介质中，纵波、横波.表面 波的声速各不相同。它们之间的关系是：Cl>Cs>Cr在钢中：Cl： Cs： Cr«1.8： 1： 0.9声

10、速与温度、应力和组织均匀性关系（1）一般固体介质中的声速随温度升岛而烽低：（2）介质中应力増加，声速增加，但增加缓慢：（3）晶粒细，声速大，晶粒粗，声速小。液体.气体介质中的戸速仁声速:液体和气体中只能传播纵波，K波速与容变弹件模量和密 度有关。2、声速与温度的关系除水以外，液体中的声速随温度升高而降低：水中声速随 温度升高而升高。不速度8102025304036020«o14481483UW1S10i$301M415S315S51554*1. 1几种材料的声速和5MHz时的波长（取易于记忆的数值）材«密度(g/cm>)纵波汀 横波C(m/&)入(mm)C&l

11、t;(m/s)A(mm)铝2.6963001.331300.63钢7.85900R232000.64有机玻購1.18S7000.6411200.22甘油1.2619000.38-水（20C）1.015000.30油0.9214000.28空气0.00H3400.07波的迭加;干涉.衍射和惠更斯原理一. 波的迭加与干涉1、波的迭加原理（独立性原理）当几列波在同一介质中传播时，如果在空间某处相遇，则相遇处质点的振动是各 列波引起的振动的合成，质点的位移是各列波引起的位移的矢址和。几列波相遇后仍 保持各自原有的频率、波长、振动方向尊特性继续前进。2、波的干涉两列频率相同.振动方向相同.相位相同或相位

12、養恒定的波相遇时，介质中某些 地方的振动互相加强。而另一些地方的振动互相减弱或完全抵消的现象。产生干涉的 波叫相干波，其波源叫相干源。当两列波的波程差等于波长的整数倍时，二者互相加强，合成幅度达最大值。当两列波的波程差等于半波长的奇数倍时，二者互相抵消，合成幅度达最小值。二、驻波两列振幅相同的相干波在同一直线上沿相反方向传播时互相迭加而形成的波称为 驻波。驻波是波动干涉的特例。驻波波线上，有的点始终静止不动，振幅为零，称为波节；有的点始终振幅最大 称为波腹。波节与波幅的位置是特定的，相邻波节或相邻波腹的距离均为入/2。三、惠更斯原理和波的衍射1、惠更斯原理介质中波动传播到的各点都可看作是 发射

13、子波的波源，在其后的任意时刻这些 子波的包迹就决定新的波阵面利用惠更斯原理可以确定波前的几何 形状和波的传播方向.2、波的衍射波在传播过程中遇到与波长相当的障碍 物时，能绕过障碍物边缘改变方向继续前进 的现象，称波的衍射或绕射.波的绕射和障碍物尺寸M及波长入的相 对大小有关.当Df入时，波的绕射强， 当入时，反射强，绕射弱，声波几 乎全反射.超声场的特征值一、声压P超声场中某点在某一时刻所具有的压强珥与没有超声波存在时的静压强P。之比称为该 点的声压P-P-Po声压的单位为帕斯卡（Pa）IPa-lN/tt2声压幅值与介质的密度、波速和频率成正比. 超声波探伤仪示波屏上，波商与声压成正比.二、声

14、阻抗Z超声场中任意一点的声压与该处质点振动速度之比称为声阻抗 声阻抗的大小等于介质密度和声速的乘积三、声强I单位时间内垂直通过单位面积的声能称为声强.在同一介质中，超声波的声强与声压的平方成正比ion科海恒生分贝与奈培分贝与奈培概念1. 分贝：声强级单位.通常规定引起听觉的最弱声强I产IO*附曲为标准声强.以声 强与标准声强之比的常用对数作为声强级单位.单位为贝尔.各种声音的分贝数大致如下：引起听覚的声強1产1萨“ W2OdBIi-10-ls W/cn2lOdB耳语Ir10-14 W/crf20dB淡话It-lO-J* W/ctf50dB大危声h-10-4 I/c«?10 OdBIt

15、-10*4 t/cm220 OdB2、奈培（NP）:声压比的自然对数的单位1NP.8.86dB 1dB«0.115NP=临半（贝尔）1分贝=1/10贝尔 = 10览厶（分贝丿 = Ln 冬=Ln 归(NP)片 H分贝与奈培应用用于表示两个相差很大的量之比显得很方便，在声学和电学中都得到广泛应用，特别是在超 声波探伤中应用更为广泛.例如示波屏上两波高的比较就常用dB表示.用dB值表示回波幅度的相互关系，不仅可以简化运算，币且在确定基准波高以后可以直接用仪器衰减黠的读数表示缺陷波相对波高.分贝概念的引入对超声探伤有很重要的实用价值.波垂直入射到界面时的反射和透射单一平界面的反射和透射K反

16、射波和透射波反射波：在界面反射回原介质内的波. 透射波：透过界面在另一介质中传播的波.2. 声压反射率和声压透射率界面两侧的声谀必须符白下列两个条件：(1) 界面两侧的总声压相等，PPP0*Pr-Pt(2) 界面两侧质点振动速度幅值相等，即(PO-Pr) /Zl-Pt/Z2姥声波莎平界而的反射和透射Z1是第一种介质的声阻抗，Z2是笫二种介质的声胆抗声压反射率丈反射波声压与入射波声压之比;几 _Z?-Z|H Z?+乙声压透射率/:透射波声压与入射波声压之比r = Je_ = _2z2_/?<> N?十乙可以看出： t-r-1声强反射辜：反射波声强与入射波声强之比： 声暹透JN*：透射

17、波声强与入射波声强之比: 尺=厶=(全迢)2T = - = -4Z-人 乙2+乙/0 辺十乙)2可以看出：T+Rl结论：超声波垂直入射到平界面时，声压或声强的分配比例仅与界面两侧介质的 声阻抗有关.声阻抗相差越大，声压反射率越大，声压透射率越低；声阻抗越接近，声压反射率越低，声压透射率越大.ratigsion科海恒生超声探头发射的声波透过工件界面，经底面反射后再透过界面被探头接收.接 收的回波声压与入射波声压之比称往复透射率.空代"0声压往声圧在段透片率(制IS头)在底面全反射的情况下，声压往复透射率：Tx = 与声强透射率数值相等4乙乙（乙 +Z2）2桃而反射” ”=界ion则声压

18、往复透射率为： 心 =r*(l-r2)从钢一侧探测钛/钢复合板，求复合层回波与 底面回波的分贝差。解:设Z佢=L 贝IJZ仇=1-40% = 60% = 0.62钛 + Z 钢 0.6 +1T = -r2 =1-（-0.25）2 =0.9375-0.250.975A = 201g y =201«-1 1.82（d）一、反射、折射和波型转换仁反射和反射波：趙声波斜入射至界而时，一部分 声波返冋原介质中,改变方向传播, 称为反射，该声波称反射波。2.折射和折射波：超声波斜入射至界而时.一部分声波进入第种介质.改变方向继续传播，称为折射，该川波称为折射波.倾斛入肘3.波型转换:超川波斜入射

19、至界血时，除产生同种波型的反射和折射波外，不产生不同类型的 反射和折射波，这种现彖称为波熨转换。4、反射、折射定律(斯奈尔定律)超声波斜入射到界面时，其产生的反射波、折射波和入射波的角度之间存在下 列关系(反射折射定律)：(1) 纵波斜入射sin a, _ sina l _ sins _ sin 伤 _ sin/?、Ct Cf cs c, cs(2) 横波斜入射snas _ sin a 5 _ sin a t _ sin/?L _ sin 几Cs Cs C Ci Co斯奈尔定律可简化为下式表示：sinasin p由公式得知：超声波斜入射至平界面时，其反射角、折射角的大小只与界面两侧介质 的声速

20、有关。声速大则角大，声速小则度小，声速相尊则角度相等。纵波折射角等于900时的入射角）(1)临界角（纵波斜入射时,(2)第一临界角a ICza. = sin -Cly第二临界角an （纵谜斜入射时,an - sin-1 Cs、横波折射角等于900时的入射角）彖波入射刘啊/空代界血上 的声压反射率横渡在钢/空代界面上的 声压反射率ralwsioii科淘恒生三、声压往复透射率纵波斜入射到水/钢界面:5Gio* 20 3040°50607080。SCT 0乙201°10*30!20100。1)亦命4承曲：55：刃：8。% C 7*乙25" 27° 276

21、76; 必 G有机玻瑕/钢界询声压往复透射率纵波斜入射到有机玻璃/钢 界面的声压往复透射率四、端角反射趨声波在两个平面构成的直角内的反射叫墙角反射a考尬波型转换钢中端倫反射耶超声波在端角经历了两次反 射，纵波入射时端角反射率 都很低，横波入射时，当入 射角在30。和60。附近时端角 反射率很低.超声波的聚焦与发散一、声压距离公式1、平面波波束不扩散，声压不随距离变化2、球面波：声压与距离成反比.pP = X3、柱面波：声压与距离的平方根成反比.P1二、球面波在平界面的反射与折射1、球面波在单一平界面上的反射：反射波仍为球面波且波源与入射源对称.反射波声压为：Pp = 12.单一平界面上的折射球

22、面波入射到平界面时，其折射波不再是严格的球面波了.例如球面波入射到 水钢界面时.其折射波更加发散.在曲界面上的反射平面波入射到凹曲面时，其反射波聚焦；入射到凸曲面时，其反射波发散.面波玉曲算面丄的反射平面波入射到凹曲面时，其反射波聚焦；入射到凸曲面时，其反射波发散.ion生(1)平面浪入射到球面时.反射波可视为 从*点发出的球面浪，其轴姣上的声压为：(2)平面液入射到柱面叶，反射浪可視为从焦轴发出的 柱面浪.在曲面轴线上距曲面頂点*处的反射波声压为：.焦距"=2X-轴线匕某点至顶点的用离 顶点处入射波声压土-屮用于发散j用于聚儼/-焦距，f二彳.V轴线上某点至顶点的距离几-顶点处入射

23、波声压 士-*用于发散用于聚焦. 2).平面波在曲界面上的折射科海恒生曲面为凹而.当C1VC2时，透财波聚魚；当C1>C2时，透射波发 做曲面为凸面.当CKC2时，透射玻发做；当C1>C2时.透射 波聚像平面波入射至球面时，其折 射波可视为从命点发出的球 面波，曲面轴线上距頂点x处 的折射浪声压为：一声压透射率± 用于发U4.-HJ于聚忠平面波透过曲界面后也发生聚焦 或发散，折射波的聚焦还是发散 与曲面凹凸有关，还与界面两侧 介质的声速有关.r田/-声压透射率/-焦距，f =r(-CJC) 土-”+用于发散用于聚焦.平面波入針至柱面时 透射浪可视为从层轴发 出的柱面波，紬

24、践上* 处的折射波声压公式为:面波在曲界面上的反射和折射草凌在轉师上灼&制a -v±/(!+-)aR/。-球而顶点处入射波卅压(2)球面波在柱ar上的反射波，阮不是 单纯的球而波.也不是单纯的柱而波.而 是近似两个不I司的柱面浪的迭加.轴城上 X处的反射波声压为：球面波在曲界面上的反射 球面波入射到凹曲面时，其反射波聚焦;入射到凸曲面时，其反射波发散.(1)球面波在球而上的反射浚可视为 从像点发出的球面波，轴圾上距頂点* 处的反射波声压为：( + x/a)x±( + x/a)/-焦甌"彳4-球面顶点至波源的距离 ±”_匸用于发散用于聚焦ion2、

25、球面波在曲界面上的折射球面液透过曲界面后也发生聚焦或发傲：.折射波的聚焦还是发傲与曲面凹凸有关.还与界面两侧介质的声速有关. 曲面为凹面，当C1VC2时，透射液聚猱；当C1>C2时，透射玻发散曲页为凸面，当CKC2时，透射波发徽；当C1>C2时，透射波聚焦.球面液入射到球面和柱面时，轴线上距頂点x处的折射浪声压分别为: 球 Ifri代冬LCt X ± f ( -b XC2 / GC| )+ 1:1(11f< 1 + xc2 /“s )x 土 J (I .rc-2 /“5 ) I超声波的衰减-衰栽及产生原因衰减：超声波在介质中传捨时廈距离增加能逐渐减弱的现象 产生原因

26、：1、扩散衰减：趣声浪传插过程中.由于浪束的扩傲使輕声波的能量踐距离増加而逐渐减弱. 乎面浪不扩傲.穆XHI以肖状田次柱面浪声压与距离平方根成反比；球面波声压与距需成反比.2、散射衰咸：翅声波在介廣中传播时，遇到声阻抗 不同的界面时产生散乱反射引起趣声液的衰减，同 时柱示波屏上形成单状回汶3. 吸收衰臧：超声浪柱介质中传播时，由于介质中质点何内康擦(即粘滞性)和热传导引 起趨声液的衰减.通常所说衰减指吸收和散射衰减，不包括扩散衰减.纵波发射声场近场区液潭附近由于浪的干涉而出现的一系列声压极大和极小值的区域称为近场区.(1)BB盘浪源鋼财的纵浪声场的近场区有"1个极大值和n个极小(2)

27、矩形浪源編财的纵浪声场的近场区值.其近场区长度为：几一点液潭而积用汝源面积rrB2最后一个极大值至浪譚的JEM#近场长近场区探伤定量是不利的，处于声压极小值处的较大缺陷回波可 能较低，而处于声压极大值处的较小缺陷回波可能较高，这样就 容易引起误判，甚至漏检，因此尽可能避免再近场区探伤定量远场区波課轴线上至浪大于N的区城称远场区. 远场区轴践上的声压调减小.当x>3N时，声圧与JEMA反比，声浪可视为球面浪.rahsion说柬指向性与半扩散角(1)半扩散角：在迖场区，在声束横裁面上各点的声压是不同的.声東轴线上声压最高.偽离轴皱声压逐渐降低. 声桌横截面上債离轴线的第一个声压*值点与和中心

28、轴线的夫角称半扩散角.对于圆形晶片发射的纵波声场，00半扩傲角:22<9 = sin-'1.22«7() DsDs(2)浪束指向性： 以确走的扩傲角向固定方向辐射超声波的转性称为汝東楷向性.半扩做角鵡小，指向性就鏑好.3.浪束未扩散区与扩散区WI盘廊声来朋扩散区与扩散区超声液潺辐射的趨声液是以转定角度向外扩数出去的.但不是从声瀑开始扩散，而是存在 -个未扩敵区b:b » 1. 64N离声去备譬隣韶霞詐/蹬号黑蠹 扩散衰减.rahsion探头晶片直径.声波波长（频率）与近场长 度.波束指向性的关系：由："=以三竺虽4242 兀入6 = sin"

29、;11.22 A « 70Ds DsK晶片直径大、波上短（频率高）,近场 长度大，半扩散角小，指向性好；2.晶片直径小.波长大（频率低），近场 长度小，半扩散角大，指向性差。所以近场长的探头指向性好，近场短的探头指向性差。ion科淘恒生科淘恒生实际声场与理懣声场比较实际声场与理墩序场净圧比较远场区基本一致.近场区差别较大. 实际声场柱近场也存在极大极小值. 但其极值点少且浪动幅度小.其原因是：仁理想声场是连续波，而实际声场畏脉冲波.脉冲波持续时间短波源各点辐 射的声波在声场中产生不完全干涉或不产生干涉.2、脉冲波可视为许多不同頻率的正弦波.余弦波组成，每种频率决定一个声 场，每个声场

30、的极值点不同，互相迭加后总的声压趋于均匀3、实际声场的声源是非均匀激发，产生的千涉要小于均匀激发的理想声源.4、理想声源是针对液体介质的，实际声源是固体介质液体中某点的压强在 各个方向上是相同的.而固体介质中各方向上的压强不同，因此迭加干涉要 小于液体介质ion当实际波濛为圆形时.其假想液潭为楠IB形.其长紬等于实际径D"恕轴为:Ds = DsCOS p cos a横波声场的结构K声東轴线上的声压（x>3N） p =甩麼OS0 入 jjvcosaS厶半扩做角 假想横浪生源辐射的横浪生東同纵液声场一样, 具有良好的指向性，可在被检材料中定向編射, 只是庐束的对称性与纵浪声场有所不

31、同.规则反射体的回波声压实际探伤中鴛用反射法.反敷法是很抿缺陆反射回波声圧的高低来评价缺陪的大小.目前的探伤枝术还难 以购定缺陥的真实大小和形状，因此转别用当量法.当It法是指在同样的探测条件下.当自然録陷回波与某人工规则反射体回波等鬲时则该人工規则反射体 的尺寸就是比自然块陷的当最尺寸.自然缺陷尺寸往往大于当量尺寸.轨声探伤中席用的規則反射体有平底孔，长横孔.短横孔 这里只介绍下平底孔和大平底面.平底孔回浪声压“PFsPfF"平底孔回浪声圧与面积成正比.与距蔑平方成反比.任*二平底孔的同沒分貝童为： “ 一 401/吃12 如 当0 = 0亠=2召时， = 401g 如电=401g

32、2= 1 2dB(2)当 X| = “2 箱=202时，Ap = 4()lg 如=401g2 = 1 2dB机X球孔和大平底面等.平底孔直径一定，距离增加一倍，平底孔回浪降低12dB; 平麻孔距高一定，孔径増加一倍，平底孔回浪升离12dB.大平底面回浪声压2Ax大平底面的回波声压与距离成反比两个距离不同的大的回浪分貝差为：Ap =201g 工X2 = 2坷时，12 = 2()lg 卫=201g2 = &1B £大平癌回彼声压大平廉面距高増加一倍回汝降低6dB.科海恒生可波声压差爲2x2 = 2x02 = 20l2 = 2 厶大平底面201g_兀-6dB 平底孔401g 纽如-

33、12dB+12dB 球孔201g 餐-12dB+6dB 长横孔ioig 答-9dB+3dB 短横孔101g仏宜耳 仏02昇-12dB+3dB+6dBAVG曲线通用AVG* ftAVG曲线殳描述规则反射体的蛇离、波矗和当* 大小之何关系的曲线.A、V. G是钩文愿离、增益 和大小的字头缩写.英文编写为DGS. AYG曲毁可 用于对訣陷定*和灵敏度调變A归一化距离，月=-NV-回波相对幅度（d）G归一化缺陷当量,G=*通用AVG曲圾由于系用了归一化距离和归一化缺 陷自量大小.因此通用性好.适用于不同规格 的探头通用AYG曲域可以用来调整探伤灵敏度和对統陷 进行定量.ion实用AVG曲竣横座标表紊实

34、际声程，纵座标表禾反射体相对液离的曲线.实用AVG曲践的绘制：x<3Nf试块上实测.x>3N理论计算：不同距离大平底回波差 = 201g卷=20居卫耳2X2不同距离不同孔径的不底孔C/3差 = 201g 久= 40lg 也空Pf2Of2xx同距离的大平底面与平底孔3差 = 201占=201gP（奴V由于实用AVG由找是由特定探头实测和计算得到的， 因此实用AVG由蝮也只适用于转底探头.在使用AVG 曲践中娶注明探头的尺寸和频率.实用AVG曲线同样可用于调整探伤灵敏度和对缺陷戾 *>而且比通用AVG曲线方便.超声波探伤仪超声浪探伤仪概述1、仪爲的作用 、产生高黑电脉冲加于探头，

35、激励衆头发 射超声波；.接上探头送回的电信号经处理以一定的 方式显示出来2、仪爲的分类1）按趨声液连续性分类： .豚冲改探伤仪：周期性发射不连续且频 率不变的超声波，根据声汶传播时间的略度判 新缺陷. 、连镇浪探伤仪：发财连蛭且频卓不变的趨 声波，根据透过工件的超声波强度变化判斷缺 陷. 、调频液探伤仪：发射连续且疑率周期性 赍化的翅声波，根据发射波与反射液的差频交 化判析诀陷.2）按显示方式分类：Oh A显示探伤仪：波形显示.横座标代表声 浪传播时间或距离，纵座标代表声波幅度 B显禾探伤仪：横座标代来探头移动轨迹, 纵座标代表声波传捨时间.显示工件纵截面图 形.C显示探伤仪：横座标和纵座标代表操头 在工件表而的位置.显示工件内椰快陷的平而 图像.3）、按通道嫂分类：.单通通探伤仪：用一个或一对