位错反应与层错理论

1、整理课件位错反应和层错机理整理课件面心立方晶体中的典型位错面心立方晶体中的典型位错柏氏矢量柏氏矢量1102a1126a1113a位错类型位错类型刃、螺、混刃、螺、混刃、螺、混刃、螺、混纯刃纯刃位错线形状位错线形状空间曲线空间曲线111面面上任意曲线上任意曲线111面面上任意曲线上任意曲线可能运动方式可能运动方式滑移、攀移滑移、攀移只滑不攀只滑不攀只攀不滑只攀不滑位错名称位错名称全位错全位错肖克莱位错肖克莱位错弗兰克位错弗兰克位错整理课件 4. 位错反应位错反应(dislocation reaction) ：v实际晶体中，组态不稳定的位错可以转化为组态稳定实际晶体中，组态不稳定的位错可以转化为组

2、态稳定的位错的位错; v具有不同具有不同b的位错线可以合并为一条位错线；反之，的位错线可以合并为一条位错线；反之，一条位错线也可以分解为两条或多条具有不同一条位错线也可以分解为两条或多条具有不同b的位的位错线。错线。v位错反应位错反应位错之间相互转换位错之间相互转换( (即柏氏矢量的合成与即柏氏矢量的合成与分解分解) )。一、位错反应一、位错反应整理课件位错反应能否进行取决于两个条件：位错反应能否进行取决于两个条件： 几何条件：反应前的柏氏矢量和等于反应后的柏氏矢量和。几何条件：反应前的柏氏矢量和等于反应后的柏氏矢量和。后前bb 能量条件：反应后诸位错的总能量小于反应前诸位错的总能量条件：反应

3、后诸位错的总能量小于反应前诸位错的总能量，这是热力学定律所要求的。能量，这是热力学定律所要求的。22bb后前b1b2b3注意：注意：b的方向与规定的的方向与规定的的正向有关。所的正向有关。所以位错反应中，一般规定以位错反应中，一般规定反应前位错反应前位错线指向节点，反应后离开节点。线指向节点，反应后离开节点。2eEb位错反应判据位错反应判据整理课件一个位错分解成两个或多个具有不同柏氏矢量的位错，面心立方晶体一个位错分解成两个或多个具有不同柏氏矢量的位错，面心立方晶体中一个全位错分解成两个肖克莱不全位错。中一个全位错分解成两个肖克莱不全位错。两个或多个具有不同柏氏矢量的不全位错合并成一个全位错，

4、一个两个或多个具有不同柏氏矢量的不全位错合并成一个全位错，一个肖克莱不全位错和一个弗兰克不全位错合并成一个全位错。肖克莱不全位错和一个弗兰克不全位错合并成一个全位错。112621161102aaa两个全位错合并成另一全位错。两个全位错合并成另一全位错。两个位错合并重新组合成另两个位错，如体心立方中：两个位错合并重新组合成另两个位错，如体心立方中：110211020112aaa110211131126aaa11121112010100aaaa位错反应类型位错反应类型整理课件FCC 中，以全位错分解成两个肖克莱位错为例。中，以全位错分解成两个肖克莱位错为例。u结构条件：结构条件：112611261

5、012aaa满足满足u能量条件：能量条件：满足满足位错反应判据详解位错反应判据详解整理课件Thompson四面体：四面体：可以帮可以帮助确定助确定fcc结构中的位错反应。结构中的位错反应。沿沿(111)面，定义每个面的中面，定义每个面的中点坐标为：点坐标为：)0 ,21,21(A)21,0 ,21(B)21,21,0(C)0 ,0 ,0(D汤普森四面体汤普森四面体 整理课件( (b)四面体外表面中心位置四面体外表面中心位置 定义：定义： 为为ABC面中点面中点 为为BCD面中点面中点 为为ABD面中点面中点 为为ACD面中点面中点汤普森四面体汤普森四面体 整理课件实例计算 整理课件 121 6

6、111261汤普森四面体的展开汤普森四面体的展开 整理课件用于表示用于表示fcc晶体中的位错反应晶体中的位错反应 Thompson四面体在四面体在fcc晶胞中的位置：晶胞中的位置：D点在坐标原点，其余顶点的坐标点在坐标原点，其余顶点的坐标分别为，分别为，A(1/2, 0, 1/2)，B(0, 1/2, 1/2)，C(1/2, 1/2, 0)。四面体。四面体4个外表面（等边个外表面（等边三角形）的中心分别用三角形）的中心分别用、表示，并分别对应表示，并分别对应A、B、C、D四个顶点所四个顶点所对的面。这样对的面。这样A、B、C、D、 、等等8个点中的每个点中的每2个点连成的向量就表个点连成的向量

7、就表示了示了fcc晶体中所有重要位错的柏氏矢量。晶体中所有重要位错的柏氏矢量。汤普森四面体位点解释汤普森四面体位点解释 整理课件)111()()111()()111()()111()(ABCdABDcADCbBDCa1 1 1(,)6 6 31 1 1(,)6 3 61 1 1(,)3 6 61 1 1(,)3 3 31 1(,0)2 211(,0,)221 1(0,)2 2(0,0,0)ABCDABCD汤普森四面体位点坐标汤普森四面体位点坐标 整理课件BADDDC(a)(c)(b)(d)111021101210112DADBDC 101121110211012ABDBDABCDCDBACDC

8、DA 由四面体顶点由四面体顶点A、B、C、D（罗马字母）连成的向量：（罗马字母）连成的向量：罗罗-罗向量就是罗向量就是fcc中全位错的中全位错的12个可能的柏氏矢量个可能的柏氏矢量1、罗、罗-罗向量罗向量整理课件B ADDDC(a)(c)(b)(d) 由四面体顶点（罗马字母）和通过该顶点的外表面中心（不由四面体顶点（罗马字母）和通过该顶点的外表面中心（不对应的希腊字母）连成的向量：对应的希腊字母）连成的向量： 这些向量可以由三角形重心性质求得这些向量可以由三角形重心性质求得不对应的罗不对应的罗-希向量是希向量是fcc中中24个个Shockley不全位错的柏氏矢量不全位错的柏氏矢量1112611

9、21612116DDD 121161121611126AAA 121161112611216BBB 112161112612116CCC 2、不对应的罗、不对应的罗-希向量希向量整理课件B ADDDC(a)(c)(b)(d)4个顶点到它所对的三角形中点的连线代表个顶点到它所对的三角形中点的连线代表8个个1/3111型的滑移矢量。根据矢量合成规则可以求出对应的罗希向型的滑移矢量。根据矢量合成规则可以求出对应的罗希向量：量：111011211111263111110112111263111101121111263111110112111263AABBBBCCCCAADDAA 对应的罗希向量就是对应

10、的罗希向量就是fcc中中8个个Frank不全错的柏氏矢量。不全错的柏氏矢量。3、对应的罗、对应的罗-希向量希向量整理课件所有希希向量也都可以根据向量合成规则求得：所有希希向量也都可以根据向量合成规则求得：11111211120116663CCBA 同理可得：同理可得：11101631111063111106311101631101163CADACBDBDC 希希向量就是希希向量就是fcc中中压杆位错压杆位错的柏氏矢量。的柏氏矢量。B ADDDC(a)(c)(b)(d)4、希、希-希向量希向量整理课件整理课件面心立方中扩展位错的进一步解释面心立方中扩展位错的进一步解释： 正常堆垛正常堆垛ABCA

11、BC.B位置到位置到C位置：位置：ABCACB.，层错，层错整理课件 由一个全位错分解为两个不全位错，中间夹着一个堆垛层错的整个位错组态。由一个全位错分解为两个不全位错，中间夹着一个堆垛层错的整个位错组态。 面心立方晶体中，能量最低的全位错是处在面心立方晶体中，能量最低的全位错是处在(111)面上的柏氏矢量为面上的柏氏矢量为 的单位位错。现考虑它沿的单位位错。现考虑它沿(111)面的滑移情况。面的滑移情况。 1102a 如图如图(111)面上的圆球位置为面上的圆球位置为A层位置，层位置，B层层和和C层的原子分别处于三个层的原子分别处于三个A层原子位置的低谷层原子位置的低谷位置。位置。a) 全位

12、错的滑移全位错的滑移1012ab 若单位位错若单位位错 在切应力作用下沿在切应力作用下沿着着 (111) 在在A层原子面上滑移时，则层原子面上滑移时，则B层原子从层原子从B1位置滑动到相邻的位置滑动到相邻的 B2位置，点位置，点阵排列没有变化，不存在层错现象。但需要阵排列没有变化，不存在层错现象。但需要越过越过A层原子的层原子的“高峰高峰”，这需要提供较高，这需要提供较高的能量。的能量。1012ab 101 面心立方晶体中，能量最低的全位错是处在面心立方晶体中，能量最低的全位错是处在(111)面上的柏氏矢量为面上的柏氏矢量为 的单位位错。现考虑它沿的单位位错。现考虑它沿(111)面的滑移情况。

13、面的滑移情况。 1102a整理课件 但如果滑移分两步完成，即先从但如果滑移分两步完成，即先从 B1位置沿位置沿A原子间的原子间的“低谷低谷”滑移到邻近滑移到邻近的的C位置，即位置，即 ；然后再由；然后再由C滑滑移到另一个移到另一个 B2位置，即位置，即 ，这，这种滑移比较容易。种滑移比较容易。 121611b112612bb) 及及 分位错的滑移及其间的层错分位错的滑移及其间的层错12161b11261b 第一步当第一步当B层原子移到层原子移到C位置时，将位置时，将在在 (111)面上导致堆垛顺序变化，即由面上导致堆垛顺序变化，即由原来的原来的ABCABC.正常堆垛顺序变为正常堆垛顺序变为AB

14、CA CABC.。这种原子堆垛次序遭这种原子堆垛次序遭到破坏现象称为到破坏现象称为堆垛层错堆垛层错。 而第二步从而第二步从C位置再移到位置再移到B位置时，位置时，则又恢复正常堆垛顺序。则又恢复正常堆垛顺序。整理课件 每一步滑移造成了层错，因此，每一步滑移造成了层错，因此，层错层错区与正常区之间必然会形成两个不全位错。区与正常区之间必然会形成两个不全位错。故故 和和 为肖克莱不全位错。也就是说，为肖克莱不全位错。也就是说，一个全位错一个全位错 分解为两个肖克莱不全位错分解为两个肖克莱不全位错 和和 ，全位错的运动由两个不全位错的运，全位错的运动由两个不全位错的运动来完成，即动来完成，即 1b2b

15、b1b2b这个位错反应从几何条件和能量条件判断均是可行的，因为这个位错反应从几何条件和能量条件判断均是可行的，因为110121211266aaa几何条件：几何条件： 110121211266aaa能量条件：能量条件： 21bbb,2122ab22222213166aaabb22212bbb整理课件v 分解后的这两个不全位错位于同一滑分解后的这两个不全位错位于同一滑移面上，其柏氏矢量夹角是移面上，其柏氏矢量夹角是60，它，它们是互相排斥的，有分开的趋势，在们是互相排斥的，有分开的趋势，在两个不全位错之间夹了一片层错区。两个不全位错之间夹了一片层错区。v 通常我们将这种两个不全位错夹一个通常我们将

16、这种两个不全位错夹一个层错区的组态称之为层错区的组态称之为扩展位错扩展位错。整理课件BBBBBBA2116a1216a1102ab1 b2 b3 b1 b2 b3 b1= b2+ b3 + SF 整理课件v 为了降低两个不全位错间的层错能，为了降低两个不全位错间的层错能，力求把两个不全位错的间距缩小，力求把两个不全位错的间距缩小，则相当于给予两个不全位错一个吸则相当于给予两个不全位错一个吸力，数值等于层错的表面张力力，数值等于层错的表面张力（即（即单位面积层错能）。单位面积层错能）。v 两个不全位错间的斥力则力图增加两个不全位错间的斥力则力图增加宽度，宽度，当斥力与吸力相平衡时当斥力与吸力相平

17、衡时，不，不全位错之间的距离一定，这个全位错之间的距离一定，这个平衡平衡距离便是扩展位错的宽度距离便是扩展位错的宽度 d。面心立方晶体中的扩展位错面心立方晶体中的扩展位错 整理课件当当 f 与层错能与层错能相等时，处于平衡相等时，处于平衡 扩展位错的宽度扩展位错的宽度:dbbG221221bbGd层错能层错能，扩展宽度，扩展宽度d，相反则，相反则。122G b bfrdb1b2bCoAgCuAuAlNi0.020.020.040.060.200.25J/m2两个平行不全位错之间的斥力两个平行不全位错之间的斥力整理课件112621161102_aaa)111(1102abs1126_a2116a

18、v 纯螺位错在纯螺位错在 面上分解面上分解)111(1102absv 运动过程中，若前方受阻，运动过程中，若前方受阻，两个偏位错束集成全位错。两个偏位错束集成全位错。当杂质原子或其它因素使层当杂质原子或其它因素使层错面上某些地区的能量提高错面上某些地区的能量提高时，该地区的扩展位错就会时，该地区的扩展位错就会变窄，甚至收缩成一个结点，变窄，甚至收缩成一个结点，又变成原来的全位错，这个又变成原来的全位错，这个现象称为现象称为位错的束集位错的束集。 束集束集可以看作可以看作位错扩展的反过程。位错扩展的反过程。2116a2116a1126_a1126_a)111(整理课件在外力作用下，扩展位错收缩成

19、原来的全位在外力作用下，扩展位错收缩成原来的全位错的过程称为束集。错的过程称为束集。整理课件v 由于扩展位错只能在其所在的滑移面上运动，若要进由于扩展位错只能在其所在的滑移面上运动，若要进行交滑移，扩展位错必须首先行交滑移，扩展位错必须首先束集成全螺位错束集成全螺位错，然后然后交滑移到交滑移到 面上，重新分解成新的扩展位错，继面上，重新分解成新的扩展位错，继续运动。续运动。121612161102_aaa)111 (总结：总结： 在实际晶体中，由于扩展位错的形成，螺位错的交滑移比在实际晶体中，由于扩展位错的形成，螺位错的交滑移比全位错的交滑移要全位错的交滑移要困难得多困难得多，必须经束集后才能进行。晶体层，必须经束集后才能进行。晶体层错能越低，扩展位错的宽度越大，束集越困难，不易交滑移，错能越低，扩展位错的宽度越大，束集越困难，不易交滑移，因此晶体的变形抗力越大。因此晶体的变形抗力越大。)111() 111 (1216a1216a整理课件整理课件整理课件1126111261101