2.1-异步电机矢量控制ppt课件

1、1交流电机矢量控制交流电机矢量控制Vector Transformation Control(Field Oriented Control)孙丹孙丹浙江大学浙江大学 电气工程学院电气工程学院2 交流电机矢量变换控制技术始于1970年代，是交流电机有效的解耦控制策略。 交流电机多变量、强耦合、非线性、时变） 复杂矢量系统矢量坐标变换矢量坐标变换 等效 直流电机 的 简单 标量系统 实现控制 获得如同直流电机的良好动、静态特性 开创了高性能交流调速控制技术先河 首先建立矢量变换控制的基本概念交流电机矢量控制的基本思路交流电机矢量控制的基本思路系统动态性能反映在对转子瞬态运动速度的控制上，也即动态转

2、矩 的控制上。3一、矢量变换控制的基本概念一、矢量变换控制的基本概念LT负载规律 已知时，表现在对 电磁转矩 T 的 动态控制上在转矩的动态控制上, 直流电机比交流电机好。rdd tLTTrLdTTJdt转矩平衡方程式转矩平衡方程式主宰机电运动规主宰机电运动规律律42. 直流电动机自然解耦系统电磁转矩 励磁磁通 励磁电流taTCifaaFii电枢磁势电枢磁势 电枢电流电枢电流5由于faaTiFi 产生的转矩 最大磁场、电枢控制解耦、互不影，响在不同绕组中控制故直性能流电动机的最优越。T就能实现对转矩动态控制的,ai电枢电流 的动态控制（电流闭环调节）C当恒定时， 通过实现对taTCi63. 异

3、步电动机 多 变 量强 耦 合非 线 性 时 变复 杂 系 统电磁转矩22costITC7电磁转矩22costITC122222()mSIIIfEIRjXS 22(cos),SIT 通过 耦合不能单独调节某一项来唯一确定 ，难实现对T动态控制122222()cosfXtgSIRS2E2I222cosIX28解决思路 要提高交流电机控制性能，必须实现控制变量从 矢量 标量变换矢量的控制比标量难矢量的控制比标量难直流电机中被控制变量直流电机中被控制变量if、ia为标量，只有大小为标量，只有大小定、转子电流气隙磁交变时间矢量旋转空间矢量通矢量有大小、相位问题矢量有大小、相位问题思索思索 交流电机中被

4、控制变量为矢量交流电机中被控制变量为矢量9 等效条件：等效条件： 确保电机气隙空间确保电机气隙空间 产生产生大小转速转向旋转磁场旋转磁场同 样同 样同 样笼统 变换实现： 通过绕组变换 坐标变换矢量变换控制思想矢量变换控制思想将受控交流矢量等效变换将受控交流矢量等效变换 成直流标量的一种控制策略成直流标量的一种控制策略10 异步电机矢量变换控制：异步电机矢量变换控制： 将交流异步电机通过将交流异步电机通过 坐标变换，形成一个在空间以同步速旋坐标变换，形成一个在空间以同步速旋转的直流电机，实现转矩的动态解耦控制。转的直流电机，实现转矩的动态解耦控制。同步速旋转的直流电机虚拟）同步速旋转的直流电机

5、虚拟）实际为在同步速实际为在同步速M-T坐标系中描画的异步电机坐标系中描画的异步电机M-T坐标系的坐标系的M轴选定在异步电机转子全磁通轴选定在异步电机转子全磁通 方向上，方向上，故又称故又称磁场定向控制磁场定向控制Field Oriented Control）211分别讲述：分别讲述： 矢量变换控制理论矢量变换控制理论 异步电机矢量变换控制异步电机矢量变换控制l 直接矢量控制磁通检测式）l 间接矢量控制转差频率控制式） 同步电机矢量变换控制同步电机矢量变换控制12二、矢量变换理论基础二、矢量变换理论基础 (复习简述复习简述)（一坐标变换理论（一坐标变换理论1、任意速、任意速d-q-n坐标系矢量

6、式）坐标系矢量式） 建立变量从三相a-b-c坐标系 向任意速旋转的d-q-n坐标系 变换及逆变换理论 设定具体坐标系速度，即可得到惯用的l 静止两相-坐标系l 转子速旋转两相d-q坐标系l 同步速旋转两相M-T坐标系(矢量变换控制用）13空间矢量空间矢量 , 代表三相电磁量某时刻合成作用代表三相电磁量某时刻合成作用在坐标系中的空间位置在坐标系中的空间位置1abcf 可以是三相时间函数，也可以是三相空间函数的可以是三相时间函数，也可以是三相空间函数的综合描述综合描述“综合矢量综合矢量”交流电机中：交流电机中：磁势、磁通、磁链矢量是实在的空间矢量电压、电流不存在空间矢量，但电流与磁势、 电压与磁链

7、密切相关 可定义成电流、电压空间矢量来分析 采用采用1abcf 14矢量图与相量图差异矢量图与相量图差异 空间矢量图是各空间矢量位置关系在同一坐标系空间矢量图是各空间矢量位置关系在同一坐标系 内表述内表述 以综合矢量形式以综合矢量形式 表达三相电磁量表达三相电磁量 某一时刻某一时刻 在坐标系中合成作用在坐标系中合成作用 的的 空间位置空间位置 三相变量可以非正弦，故包含谐波作用效果三相变量可以非正弦，故包含谐波作用效果 三相变量可以不对称三相变量可以不对称 可以描述可以描述 动态、稳态动态、稳态 时各电磁量之间的时各电磁量之间的 空间位置关系空间位置关系 相量图相量图 描画描画三相对称波形正弦

8、（仅基波）一相的电磁量间关系稳态时15 三维空间描述立体坐标系中），即三维空间描述立体坐标系中），即11111111111= abcaabbddqqnncdqncf uffufufuf ufuf = dnq 空间矢量的三维描述与平面描述空间矢量的三维描述与平面描述16 平面坐标系描述平面坐标系描述120平面坐标系中）平面坐标系中）Park 变换：变换：243323jjabcVVV eV eVjV ,abcV V V三相相变量瞬时值,V V空间矢量 在 坐标系中分量值V 空间矢量的三维描述与平面描述空间矢量的三维描述与平面描述172.2.任意速任意速d-q-nd-q-n坐标系分量式）坐标系分量式

9、） 因选因选 为为 ，则，则d-q-nd-q-n坐标系速度被固定为坐标系速度被固定为 。 当确定当确定d-q-nd-q-n轴线方向后，可将坐标系速度放开轴线方向后，可将坐标系速度放开 为任意速为任意速1abcf d 1任意速任意速d-q-nd-q-n坐标系坐标系 变换系数处理变换系数处理因因 空间矢量幅值比每相函数幅值大空间矢量幅值比每相函数幅值大 倍，倍， 使用有所不便，可处理。使用有所不便，可处理。有两种方式有两种方式 ：11dqnabcffF 323218第一种方式：功率相等原则第一种方式：功率相等原则 保持原始幅值关系不变保持原始幅值关系不变l 定义坐标系旋转速度为任意速定义坐标系旋转

10、速度为任意速 ，则有，则有( ) t0( )(0)tdttl 静止静止as-bs-cs坐标系至任意速旋转坐标系至任意速旋转d-q-n坐标系顺变换关系坐标系顺变换关系111111111111222coscos()cos()333222sinsin()sin() ( -10)33313dabcqabcnabcffffffffffff19l 两坐标系三相总功率相同两坐标系三相总功率相同abca ab bc cd dq qn ndqnPu iu iu iu iu iu iP20 第二种方式：幅值相等原则第二种方式：幅值相等原则l 修改变量间比例尺，人为地使空间矢量幅值缩短修改变量间比例尺，人为地使空间

11、矢量幅值缩短 倍倍2311111111111122coscos()cos()3322sinsin()sin() ( -11)3312232323dabcqabcnabcffffffffffff（）123()32dqnfFF l 式（式（10右侧遍乘右侧遍乘 ，得坐标系顺变换关系，得坐标系顺变换关系2321l 两坐标系三相总功率关系两坐标系三相总功率关系(322)3abca ab bc cd dq qn ndqnPu iu iu iu iu iu iP223.3.任意速任意速d-q-nd-q-n坐标系矩阵式）坐标系矩阵式） 静止静止as-bs-csas-bs-cs坐标系至任意速旋转坐标系至任意速

12、旋转 d-q-n d-q-n坐标系顺变换坐标系顺变换令令1111,Tabcabcffff1111,Tdqndqnffff11( ) ( -12)dqnabcfTf有有23 变换矩阵变换矩阵22coscos()cos()3322( )sinsin()sin() ( -13)33111222CT23Cl 功率相等原则变换功率相等原则变换23Cl 幅值相等原则变换幅值相等原则变换24 逆变换关系逆变换关系式中式中111( ) ( -14)abcdqnfTf11cossin2221( )cos()sin() ( -15)332221cos()sin()332T25 速旋转速旋转ar-br-crar-b

13、r-cr坐标系至任意速旋转坐标系至任意速旋转 d-q-n d-q-n坐标系顺变换坐标系顺变换r 转子绕组可视为在空间以转子绕组可视为在空间以 速旋转的速旋转的ar-br-cr坐标系坐标系r 与静止与静止as-bs-cs坐标系间的相对空间位置坐标系间的相对空间位置 （如（如ar与与as轴间为轴间为0(0)trrrdt 与任意速旋转与任意速旋转d-q-n坐标系的相对空间位置坐标系的相对空间位置 （如（如ar与与d轴间为轴间为()r 当当as-bs-cs坐标系至任意速旋转坐标系以坐标系至任意速旋转坐标系以 关系变换时，关系变换时， ar-br-cr坐标系至任意速旋转坐标系应以坐标系至任意速旋转坐标系

14、应以 关系变换关系变换()r26 令令2222,Tabcabcffff2222,Tdqndqnffff22() ( -16)dqnrabcfTf122() ( -17)abcrdqnfTf变换矩阵变换矩阵 与与 同形式，同形式，仅将仅将 置换成置换成 。()rT( )T()r27 任意速坐标系几点说明任意速坐标系几点说明 坐标变换关系适合于瞬时值和任意时间函数，坐标变换关系适合于瞬时值和任意时间函数， 即即 无论系统平衡与否，变量正弦与否，状态稳定与否。无论系统平衡与否，变量正弦与否，状态稳定与否。 n n 轴分量轴分量 与传统零序分量与传统零序分量 关系关系1nf01f 011111()3a

15、bcffff 幅值相等原则幅值相等原则1101112(32)abcnfffff1101111(313)abncfffff 功率相等原则功率相等原则但但 性质完全相同性质完全相同101nff，28( (二二) )任意速任意速d-q-nd-q-n坐标系内异步电机基本方程式坐标系内异步电机基本方程式（1 1a-b-ca-b-c变量表示的电机方程变量表示的电机方程理想化电机假设理想化电机假设l 定、转子绕组三相对称，其有效导体沿气隙定、转子绕组三相对称，其有效导体沿气隙l 正弦分布不计空间谐波）正弦分布不计空间谐波）l 定、转子间气隙均匀不计齿槽效应）定、转子间气隙均匀不计齿槽效应）l 磁路线性不计铁

16、磁非线性饱和）磁路线性不计铁磁非线性饱和）l 29 定、转子电压方程定、转子电压方程其中其中11112222, TabcabcTabcabcfffffffuiff可代表 ，等1111abcabcabcdRdtui（1）2222abcabcabcdRdtui（2）30 定、转子磁链方程定、转子磁链方程1111122abcabcabcLiLi（3）2121222TabcabcabcLiLi（4）其中其中1 11 1111 11 111 11 1111 11a ba cb ab cc ac ba ab bc cLLLLLLLLLL定子电感矩阵定子电感矩阵311 21 2121 21 211 21 2

17、121 22a ba cb ab cc ac ba ab bc cLLLLLLLLLL定、转子互感矩阵定、转子互感矩阵2 22 2222 22 222 22 2222 22a ba cb ab cc ac ba ab bc cLLLLLLLLLL转子电感矩阵转子电感矩阵32 化简化简l 定、转子电感矩阵：定、转子电感矩阵： 对角线上元素下标重复，表为各相自感，对角线上元素下标重复，表为各相自感， 其他部位元素下标不重复，表为相间互感其他部位元素下标不重复，表为相间互感 气隙均匀，各类电感为恒值气隙均匀，各类电感为恒值 三相绕组对称互差三相绕组对称互差120120），定、转子各相），定、转子各相

18、 自感、相间互感有简单的一致关系：自感、相间互感有简单的一致关系： 忽略漏磁引起的部分相间互感，相间互感等于忽略漏磁引起的部分相间互感，相间互感等于 各相自感中对应于气隙主磁场部分电感值各相自感中对应于气隙主磁场部分电感值 的一半，即的一半，即112mL1mL33故有故有11111111111111112211221122mmmmmmmmmLLLLLLLLLLLLL(-5) 22222222222222112211221122mmmmmmmmmLLLLLLLLLLLLL(-6) 式中式中定、转子漏感定、转子漏感定、转子自感中对应主磁场部分值定、转子自感中对应主磁场部分值12LL，12mmLL，

19、34l 定、转子互感矩阵：定、转子互感矩阵：因设定、转子磁场正弦分布，则定、转子绕组因设定、转子磁场正弦分布，则定、转子绕组 互感值随两套绕组轴线间夹角互感值随两套绕组轴线间夹角 作余弦变化。作余弦变化。r定、转子对应相绕组轴线重合时，定、转子对应相绕组轴线重合时， ， 互感最大，为互感最大，为 （互感系数）。（互感系数）。0r12L故有故有121222cos()cos()3322cos()cos()3322cos(c)cos()3oscoscos3rrrrrrrrrLL(-7) 35（2 2d-q-nd-q-n变量表示的电机方程变量表示的电机方程a-b-ca-b-c变量方程可通过变量方程可通

20、过坐标变换式坐标变换式11( ) ( -12)dqnabcfTf111( ) ( -14)abcdqnfTf变换至变换至任意速任意速d-q-nd-q-n坐标系坐标系36 分量形式电机方程分量形式电机方程 电压方程电压方程11111111111111dddqqqqdnnnduRidtduRidtduRidt（14）/22222/2/2222/2222()()dddqqqqdnnnduR idtduR idtduR idt （15）式中，式中， d-q-n 坐标系旋转角速度，任意值坐标系旋转角速度，任意值37 磁链方程磁链方程/111121112/111121112111()()ddmdddm d

21、qqmqqqm qnnLiLiiL iL iLiLiiL iL iLi（16）/222122221/222122221/222()()ddmdddm dqqmqqqm qnnL iLiiL iL iL iLiiL iL iL i（17）38式中式中111mLLL定子全自感定子全自感/22/2mLLL转子全自感转子全自感/12LL，定、转子漏感定、转子漏感132mmLL定、转子互感励磁电感）定、转子互感励磁电感） 气隙互感磁链气隙互感磁链/12/12()()dqmmddmmqqLiiLii（18）39 矩阵形式电机方程矩阵形式电机方程111111111111111111/222222/22222

22、2/222000000000()0()0()0()000000ddmmqqmmnnddmmqmmnuiRL pLL pLuiLRL pLL puiRL puiL pLRLpLuLL pLRLpuRL p /2/2/2qnii（19）l ：静止：静止 坐标系坐标系l 异步电机方程模型）异步电机方程模型）0-nl ：同步速旋转：同步速旋转d-q-n坐标系坐标系l 异步电机方程模型）。异步电机方程模型）。 又：又： ，l 矢量控制用矢量控制用 MT旋转坐标系异步电机方程模型）旋转坐标系异步电机方程模型）1dMqT，l ：转子速旋转：转子速旋转d-q-n坐标系坐标系l 异步电机方程模型）异步电机方程模

23、型）r40三、矢量变换控制理论三、矢量变换控制理论矢量坐标变换基本过程矢量坐标变换基本过程1111bciiiMF a11111同步速对称三相电流旋转空间矢量（代替F）将选作轴的电机某旋转i 、 、旋转（）磁势矢量磁通矢量（）asbscsMT 坐 标 系定 子 三 相 坐 标 系静 止 两 相 坐 标 系同 步 速 旋 转 两 相 坐 标 系41在在as-bs-cs坐标系内对三相交流电机的坐标系内对三相交流电机的 的控制的控制 1aiiib1c1、旋转电流空间矢量11()i速先构成同步旋转同步旋转M-T坐标系（坐标系（ 速）速）1 然后在11MTii激磁电流转矩电流直流标量等效直流电机的分解成分

24、解成解耦控制解耦控制实现对转矩的动态控制42坐标变换理论不同坐标系内异步电机数学模型涉及 (1)as-bs-cs坐标系- 坐标系变换（静止3 /2 变换）1、坐标变换理论、坐标变换理论1110abcfff对称三相系统中三相变量11abff、实用独立变量仅111111,TababTfffffffu,i,代表,可等定义43静止 变换3 /2111111(0)(0)10(0)(294)123310(0)1322ababfTffTfTT（ 2-92）（ 2-93）（ 2-95） 变换框图3 /2 44（2） 坐标系 M-T坐标系旋转变换（VR变换）两坐标系空间位置关系0100,t （ 0）一 般 t=

25、0时 ， M重 合（ 0） =0VR变换关系空间矢量 在两坐标系中各分量间关系1F 1101011010cossin(2 96)sincosMTffffff标量式45111111,TM TMTTffffff 矩 阵 式令10100000()cossin()sinco97s(2)MTfRfRVR则变换矩阵（2-98）1101001000()(21 0 0 )co ssin()sinco sM TfRfR 逆 变 换 （ 2 - 9 9 ）VR变换框图46（3直角坐标与极坐标变换直角坐标与极坐标变换KP变换）变换） K/P变换框图T1Tf1FM1Mf221111()()(2 101)sin(2 1

26、02)cosMTTMFfffFfF两正交分量求模及幅角472 异步电机矢量变换控制用基本方程式异步电机矢量变换控制用基本方程式根据：矢量变换控制思路 三绕组 异步电机 二绕组 等效 直流电机坐标旋转变换坐标旋转变换等效条件：直流电机产生同样旋转磁场效果等效条件：直流电机产生同样旋转磁场效果 坐标系观点看： 等效直流机即是从同步速坐标系 观察的 异步电机方程）两直流绕组以两直流绕组以 同步速旋转同步速旋转148 任意速任意速d-q-n坐标系异步电机方程坐标系异步电机方程111111111111111111/222222/222222/222000000000()0()0()0()000000dd

27、mmqqmmnnddmmqmmnuiRL pLL pLuiLRL pLL puiRLpuiL pLRL pLuLL pLRL puRL p /2/2/2qnii（19）49同步速同步速M-T坐标系异步电机方程坐标系异步电机方程简化(1)坐标系同步速旋转： (2)三相对称系统无n轴分量 (3)鼠笼转子： (4)轴线换名： 1 220,0dqUU,dMTq留意 (1) 电压方程中仅 形式旋转电势相与电磁功率转矩有关 (2) 此方程尚未磁场定向M轴位置未定） 11)L 或( - L50磁场定向后异步电机方程磁场定向后异步电机方程转子磁链方程M2M2M1T2T12222(2 104)0(2 105)m

28、mL iL iL iL i2 2 M 22T 20 取转子全磁通 （对应转子全磁链 ）为M轴方向51 代入，改造式2-103转子电压方程第三、四行）22T2m T10L iL i以实现M轴的磁场定向，得矢量变换控制用异步电机数学模型矢量变换控制用异步电机数学模型52代表了一台等效直流电动机可据此找出异步电机矢量变换控制依据转矩表达 转速表达 转子全磁通表达 矢量变换控制用异步电机数学模型矢量变换控制用异步电机数学模型53电磁转矩表达电磁转矩表达 中只有旋转电势项才能产生电磁功率。11 11111121121121 112323()2()()eMTmTMMMTmTMmTPiiLiiiiLLLL

29、iiii11,TMuu1()ePTpp极对数电磁转矩电磁转矩11113()2eMMTTPiuui电磁功率电磁功率542200MMpi122 22 22220()(2 107)MMMmMMpR ipR iL iL i又从又从M 轴转子电压方程轴转子电压方程式式(2-106)第三行第三行，有，有22MC 当实现磁场定向后 （不变），1121211233()22emTMMTmTMPLi iii iL i 5511232TMemPL ii222121220(2 105)(2 109)Tm TmTTL iL iLiiL1212232meMTLPiL2122(2112)32mMTLTpiL22212221

30、(2 104)(02 111)MMMM MMMmL iL iiLi56转速表达转速表达从T轴转子电压方程式2-106第四行122121222220()()()(2108)TMTm MML iLiiiRR得得2212()MTR i 或2122(2 109)mTTLiiL 122222(2113)mTMLiTLTR2 转子时间常数57转子全磁链表达转子全磁链表达1222222222220()(2107)m MMMMMMMMpR ipRLipL iiRi 从轴 转 子 电 压 方 程有221222MMm MiiLL 转子全磁链222MMpiR2121(2114)mMMLiT p得58异步电机矢量变换

31、控制特性异步电机矢量变换控制特性 控制依据控制依据 59 结论结论 (1)转子磁链仅由定子电流励磁分量 确定1Mi(2)电磁转矩可由定子电流励磁分量 、转矩分量 分别控制 12()MMi1Ti(3)由于定子电流两分量 已解耦，分量电流可独立 控制 11MTii、(5)为有效实现矢量变换控制，关键在于准确找到 空间位置，实现M-T坐标系定向 2 (4)虽 建立 有大时延 ，但控制 使 恒定后，瞬时控制 就可实现对T的动态控制，获得如同直流电动机良好调速特性 1Mi2T2M1Ti1Mi2M603 转子位置空间位置量测转子位置空间位置量测转子全磁通矢量 相对 轴线夹角2 061(2) 间接检测法磁通

32、观测器 a.检测电压、电流，根据电机数学模型计算磁通 b.受数学模型精度、参数稳定性影响 c.适用 转子磁通检测方法转子磁通检测方法 (1) 直接检测法直接检测法磁传感器霍尔元件）磁传感器霍尔元件） a.电机需改造电机需改造 b.低速存在气隙齿谐波脉动，影响精度低速存在气隙齿谐波脉动，影响精度 c.不实用不实用 62磁通观测器磁通观测器从电机外部量从电机外部量“观测电机内部磁观测电机内部磁通通 根据：静止两相 坐标系异步电机方程（2-116）63目的： 求出转子磁链 ， 获得幅值 及位置 2220Mas,2220磁通观测器磁通观测器从电机外部量从电机外部量“观测电机内部磁观测电机内部磁通通 6

33、4111112111(1)()()mmuRp iL piRL p ipL轴定子电压方程111121111()()mmuRp iL piRLLp ip1 11mLLL1212()()mmmmL iiL ii）（轴气隙磁链1182)(1)(1)2(11111111ipLRupipLRupmm磁通观测器磁通观测器从电机外部量从电机外部量“观测电机内部磁观测电机内部磁通通 65)()() 3(11112222iiLiLiiiLiLimmmmmmmm轴转子电流12221122122221222112212222)()()4(iLLLiLiLLiLiLiLLLiLiLLiLiLmmmmmmmmmmmm轴转

34、子磁链(2119)磁通观测器磁通观测器从电机外部量从电机外部量“观测电机内部磁观测电机内部磁通通 66 实现：外部量变换实现：外部量变换 检测线电压检测线电压 相电流相电流 得得 相电压相电压 bcabuu 、11baii 、)(31)2(3111abbcbabbcauuuuuu 电压、电流67磁通观测器运算框图磁通观测器运算框图68四、异步电机矢量变换控制系统四、异步电机矢量变换控制系统 (1)磁通检测式直接或间接检测磁通瞬时值，求020分类按 转子全磁通矢量 位置角 获取方式不同21222221mMMLiT pLTR磁通观测器：检测(控制)精度与转子回路参数有关69 措施： 转子参数实时在

35、线识别参数辨识） 其他非转子磁链定向矢量控制 转差频率控制式212fsfT运行中S集肤效隐应患:222LR20,MM T变化变化轴定向不准影响轴解耦转矩动态控制特性差70（2转差频率控制式 优点 包括零速全速度范围高性能控制 缺陷 转差角计算中积分初值问题0 方法 实测转子位置角+计算出转差角=转子磁通位置角四、异步电机矢量变换控制系统四、异步电机矢量变换控制系统20分类按 转子全磁通矢量 位置角 获取方式不同711.磁通检测式磁通检测式(1)PWM电压源逆变器电压源逆变器异步电机矢量控制系统异步电机矢量控制系统72主电路主电路PWM变频器，速度、电流、磁通闭环变频器，速度、电流、磁通闭环磁通

36、观测器磁通观测器 输入：输入： 输出：输出：11babcabiiuu、；、02,定子电流磁通分量给定 产生 磁通闭环*1Mi),(TF 定子电流转矩分量给定 产生*1Ti电流电流电压变换单元电压变换单元电流电流 转换成逆变器控制用电压给定转换成逆变器控制用电压给定*11MTii、*11MTuu、73(1) 定子电压方程定子电压方程 应从电压方程中消除转子电流及转速应从电压方程中消除转子电流及转速根据根据 矢量变换控制用异步电机数学模型矢量变换控制用异步电机数学模型74122(2),MTii计算)1122()111()1142(1122221212222MmMMmMmMipTLLiipTLiLiL2121211211(2115)1(2124)TsMTsMT piTiT piTi2122(2109)mTTLiiL 75PWM调制电压指令调制电压指令 生成生成*111,abcuuu(3)变换关系：变换关系： 全部以定子电流表达全部以定子电流表达76（2电流源逆变器电流源逆变器异步电机矢量变换系异步电机矢量变换系统统77主电路主电路 电流源型逆变器，速度、电流双闭环电流源型逆变器，速度、电流双闭环( 磁通、角度磁通、角度 闭环闭环)磁通观测器磁通观测器 输入输入 输出输出11abbcabuuii、； 、 ；02,可控整流器控制可控整流器控制定子电流矢量定子电流矢量