实际晶体中的位错

3 2 4实际晶体中的位错 实际上晶体中的位错决定于晶体结构及能量条件两个因素 在此特别讨论面心立方晶体中的位错 1 实际晶体结构中的单位位错 全位错 柏氏矢量为沿着滑移方向的原子间距的整数倍的位错称为全位错 若沿着滑移方向连接相邻原子的矢量为s 则全位错的柏氏矢量b ns n为正整数 当n 1时 这样的全位错的能量最低 此时位错称为单位位错 也称为完整位错 单位位错的柏氏矢量一定平行于各自晶体的最密排方向 面心立方结构 b为a 2 体心立方结构 b为a 2 纸面为滑移面 111 左侧为未滑移区 右侧为已滑移区 均属正常堆垛 在已滑移区和未滑移区的交界处存在一个单位位错 当位错线在滑移面扫过之后 滑移面上下的原子排列整齐如旧 单位位错滑移时 不破坏滑移面上下原子排列的完整性 因此单位位错又称为完整位错 FCC中全位错滑移时原子的滑动路径B层原子的滑动分两步 B C B 如图中FCC晶体的滑移面为 111 晶面 柏氏矢量方向为 110 晶向 b 1 2 110 半原子面 攀移面 为 110 晶面 其堆垛次序为ababab FCC晶体的全位错的柏氏矢量应为b a 2 简写成b 1 2 全位错的滑移面是 111 刃型位错的攀移面 垂直于滑移面和滑移方向的平面 是 110 112 2 不全位错 在实际晶体中 存在的柏氏矢量小于最短平移矢量 即最近邻的两个原子间距 的位错叫部分位错 柏氏矢量不等于最短平移矢量的整数倍的位错叫不全位错 不全位错沿滑移面扫过之后 滑移面上下层原子不再占有平常的位置 产生了错排 形成了堆垛层错 Stackingfault 在密排面上 将上下部分晶体作适当的相对滑移 或在正常的堆垛顺序中抽出一层或插入一层均可形成层错 金属中出现层错的几率与层错能的大小有关 在层错能高的材料如铝中 则其中看不到层错 在层错能低的材料如奥氏体不锈钢或 黄铜中 可能形成大量的层错 见表7 4 层错破坏了晶体中正常的周期性 使电子发生额外的散射 从而使能量增加 但是层错不产生点阵畸变 因此层错能比晶界能低得多 对于多层 111 面按ABCABC 顺序堆垛而成的FCC晶体 B层原子滑移到C位置时就形成了一层层错 增加了晶体的层错能 如果层错能较小 则B层原子会停留亚稳的C位置 若层错能较大 则B原子会连续滑移两次而回到B位置 FCC中全位错滑移时原子的滑动距径B层原子的滑动分两步 B C B 晶体中的层错区与正常堆垛区的交界即是不全位错 在面心立方晶体中 存在两种不全位错 即是肖克莱 Shockley 不全位错和弗兰克 Frank 不全位错 肖克莱 Shockley 不全位错 刃型 的结构 位错线左侧的正常堆垛区的原子由B位置沿柏氏矢量b2滑移到C位置 即层错区扩大 不全位错向左滑移 肖克莱不全位错可以是刃型 螺型和混合型 肖克莱不全位错可以滑移 Shockley分位错的特点 a 位于孪生面上 柏氏矢量沿孪生方向 且小于孪生方向上的原子间距 b 不仅是已滑移区和未滑移区的边界 而且是有层错区和无层错区的边界 c 可以是刃型 螺型或混合型 d 只能通过局部滑移形成 即使是刃型Shockley不全位错也不能通过插入半原子面得到 因为插入半原子面不可能导致形成大片层错区 e 即使是刃型Shockley不全位错也只能滑移 不能攀移 因为滑移面上部 或下部 原子的扩散不会导致层错消失 因而有层错区和无层错区之间总是存在着边界线 即肖克莱不全位错线 f 即使是螺型肖克莱不全位错也不能交滑移 因为螺型肖克莱不全位错是沿 112 方向 而不是沿两个 111 面 主滑移面和交滑移面 的交线 110 方向 故它不可能从一个滑移面转到另一个滑移面上交滑移 面心立方晶体中的Frank位错 除局部滑移外 通过抽出或插入部分 111 面也可形成局部层错 如 a 图 从无层错区 111 面中抽出部分 111 面 堆垛次序由ABCABCABC 变为ABCABABC 从而产生了局部层错 其层错区与正常堆垛区交界就是Frank位错 其柏氏矢量为b a 3 类似的 插入部分 111 面后也会形成Frank位错 Frank位错不能滑移 只能攀移 Frank分位错的特点 a 位于 111 晶面上 可以是直线 曲线和封闭环 但是无论是什么形状 它总是刃型的 因为b 1 3和 111 晶面垂直 b 由于b不是FCC的滑移方向 所以Frank分位错不能滑移 只能攀移 只能通过扩散扩大或缩小 不再是已滑移区和未滑移区的边界 而且是有层错区和无层错区的边界 注意与Shockley分位错的特点进行比较 扩展位错 定义 将两个Shockley分位错 中间夹着一片层错的整个缺陷组态称为扩展位错 扩展位错的柏氏矢量 b b1 b2 1 2 扩展位错是一个单位位错分解成的两个不全位错中间夹住的一片层错的组态 面心立方晶体的滑移及扩展位错 扩展位错的特点 3 组成扩展位错的两个肖克莱不全位错由于交互作用必然处于相互平行的位置 其间的距离d即层错区的宽度 其值保持不变 1 位于 111 面上 由两条平行的Shockley不全位错中间夹着的一片层错区组成 2 柏氏矢量b b1 b2 1 2 b1和b2分别是肖克莱不全位错的柏氏矢量 它们的夹角为60 4 扩展位错可在滑移面内滑移 但不能攀移 5 扩展位错的两个Shockley分位错在一定条件下可以合并 形成一个螺型全位错 由此可以交滑移 3 位错反应 由几个位错合成一个新位错或由一个位错分解为几个新位错的过程称为位错反应 位错反应能否进行决定于两个条件 必须满足几何条件及柏氏矢量的守恒性 反应前后诸位错的柏氏矢量和应相等 即 必须满足能量条件 即反应后诸位错的总能量应小于反应前诸位错的总能量 即 例如 FCC的全位错分解为Shockley分位错 b b1 b2 判断该位错反应能否进行 符合 计算能量条件 反应前 反应后 符合能量条件 所以 此位错反应可以自发地进行 几何条件 FCC晶体中位错反应的一般表示 Thompson汤普森四面体 四面体的4个顶点分别位于晶体中的A 1 2 0 1 2 B 0 1 2 1 2 C 1 2 1 2 0 D 0 0 0 等 假定四面体的4个外表面的中心分别为 和 其中 是对着顶点A的外表面的中心 其余类推 这样A B C D 等8个点中的每2个点连成的向量就表示了FCC晶体中所有重要位错的柏氏矢量 罗 罗向量 由四面体顶点A B C D 罗马字母 连成的向量 罗 罗向量就是FCC中全位错的柏氏矢量 不对应的罗 希向量 由四面体顶点 罗马字母 和通过该顶点的外表面中心 不对应的希腊字母 连成的向量 这些向量可以由三角形重心性质求得 例如 不对应的罗 希向量就是FCC中Shockley分位错的柏氏矢量 不对应的罗 希向量就是FCC中Shockley分位错的柏氏矢量 对应的罗 希向量 根据矢量合成规则可以求出对应的罗 希向量 对应的罗 希向量就是FCC中Frank分位错的柏氏矢量 希 希向量 所有希 希向量也都可以根据向量合成规则求得 希 希向量就是FCC中压杆位错的柏氏矢量 FCC中的位错反应 即位错的合成与分解也可以用Thompson四面体中的向量来表示 洛末 柯垂耳 Lomer Cottrell 位错的形成 在面心立方晶体的 111 和 111 面上各有一个柏氏矢量为b1 a 2 101 和b2 a 2 011 的全位错 且这两条位错线平行于两滑移面的交线AD 两全位错在各自的滑移面上发生分解 形成扩展位错A1B1 C1D1 A2B2 C2D2 即 在 111 面上 在 111 面上 皆为Shockley不全位错 当两个扩展位错的领先不全位错C1D1和C2D2在外力作用下 滑移至两滑移面的交线上AD并相遇时 可以合成一个新位错 请分析该位错反应为什么能进行 该位错位于两密排面的交角处 由三个不全位错和